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Zwischen diesen Maximis und Minimis findet ein all- 

 mählicher continuierlicher Uebergang statt. 



§58. Für die Abbe'sche Theorie der secundären Abbildung ist nun aber 

 namentlich von Wichtigkeit, dass nur diejenigen Strahlen, die von dem 

 gleichen Punkte eines selbstleuchtenden Körpers ausgehen, mit einander 

 interferieren, dass dagegen die von verschiedenen Punkten des selbst- 

 leuchtenden Körpers ausgehenden Wellen incohärente Bewegungszustände 

 enthalten und nicht interferenzfähige Elementarwellen aussenden. Die ver- 

 schiedenen Punkte eines selbstleuchtenden Körpers stellen 

 eben von einander unabhängige Erschütterungscentra dar. 



b) Die Abbildung von selbstleuchtenden Körpern. 



§ 59. Findet durch eine Linse die Abbildung eines selbstleuch- 

 tenden Punktes P, Fig. 32 statt, dessen Bildpunkt nach den Gesetzen 

 der geometrischen Optik in P' gelegen ist, so können wir uns die in 

 in diesem Punkte thatsächlich stattfindenden 

 Aetherschwingungen offenbar als die Resultierende 

 aus den einzelnen vonP ausgehendenElementarwellen 

 dargestellt denken. Nun wurde aber, wie hier nicht 

 weiter ausgeführt werden kann, der Nachweis ge- 

 liefert, dass zwischen zwei im Object- und Bild- 

 raum einander zugeordneten Punkten eine der- 

 artige Beziehung besteht, dass die vom Punkte P 

 mit gleicher Phase ausgehenden Strahlen in P' 

 sämmtlich mit der gleichen Phase ankommen. Es 

 könnte dieser Satz auf den ersten Blick etwas 

 paradox erscheinen, denn, wenn wir um P und P' 

 Kreise ziehen, die die beiden Linsenflächen tan- 

 gieren, so ist ja in der That leicht ersichtlich, 

 dass die Wegstrecken zwischen diesen beiden Kreisen 

 ungleich lang sind, dass also auch z. B. die auf 

 den Centralstrahl PP' gelegene Strecke AB be- 

 deutend kürzer ist, als die entsprechende, auf 

 dem Randstrahl gelegene Strecke CDEL. Es ist 

 hierbei jedoch zu bedenken, dass die Wellenlänge von 

 der Dichtigkeit des Mediums, in dem die Wellenbewegung stattfindet, ab- 

 hängig ist, und dass speciell für das optisch dichtere Glas auf die gleiche 

 Wegstrecke bedeutend mehr Wellenlängen kommen als für die weniger dichte 

 Luft. Nun muss aber der Centralstrahl in dem optisch dichteren Glase die 

 relativ lange Strecke F G zurücklegen, während der Randstrahl nur die 

 relativ kurze Strecke D E im Glase zurückzulegen hat. Hiernach dürfte 

 es also wohl ganz plausibel erscheinen, dass auf die sämmtlichen Weg- 



Fig. 32. 



