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 Ist nun aber die Strecke JK = ^X, so können wir uns das Strah- 

 lenbündel derartig in 3 Theile zerlegt denken, dass die Strahlen der ersten 

 beiden Drittel paarweise um - - differieren und sich also gegenseitig durch 

 Interferenz aufheben. Die Wirkung des übrig bleibenden Drittels, dessen 

 Bandstrahlen einen Phasenunterschied von — besitzen, würden sich da- 



gegen in der gleichen Weise wie in dem vorletzten Falle summieren; 

 wir erhalten also in diesem Falle für die Amplitude (a 2 ) und die Inten- 

 sität (i 2 ) die Gleichungen: 



a 2 — — . 0-63 A = 0-21 A 



o 



i s = ~ . 0-4 . J = 0-044 J. 



Die Lichtintensität des Strahlenbündels, dessen Bandstrahlen die 



3 \ 

 Phasendifferenz — — besitzen, des „zweiten Maximums", beträgt also 



Li 



bereits weniger als -^ von derjenigen, die im eigentlichen Bildpunkte (P') 

 vorhanden ist. 



Beträgt die Phasendifferenz der Bandstrahlen 2 X, so können wir uns 

 das betreffende Strahlenbündel offenbar in 4 Bündel zerlegt denken, von 

 denen sich je 2 (wie in dem Falle, in dem JKzz:X) paarweise aufheben. Das 

 Gleiche gilt aber auch für jedes Strahlenbündel, für welches die Phasen- 

 differenz der Bandstrahlen ein beliebiges Vielfaches von X beträgt, und 

 es wird also auch in allen diesen Fällen die Lichtintensität gleich Null sein. 



Nehmen wir nun aber an, dass die Phasendifferenz der Band- 

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 strahlen = — X, so würden sich offenbar 4 / 5 von dem betreffenden 



Strahlenkegel durch paarweise Interferenz vollständig aufheben, während 

 das übrig bleibende Fünftel sich zu einem Lichteffect summieren würde. 

 Wir erhalten also in diesem Falle für die Amplitude (a 3 ) und Intensität 

 (i 3 ) die Gleichungen: 



a, ==•.-!-. 0-63 A = 0-126 A 

 5 



L = ^- . 0-4 J = 0-016 J. 

 ö 25 



Die Lichtintensität beträgt also in diesem zweiten Maximum bereits 

 weniger als — von der des Bildpunktes, und es lässt sich in dieser Weise 



