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§ 66. Wir gehen hierbei zweckmässig von dem einfachsten Falle 

 aus, in dem sich in A B ein einziger durchsichtiger und ein undurchsich- 

 tiger Streifen befindet, wie dies in Fig. 36, I, im Querschnitt dargestellt 



Fig. 36. 



ist. In diesem Falle erhalten wir offenbar ebenso wie in dem § 60 er- 

 örterten Falle vollkommene Aufhebung der einzelnen Strahlenwirkungen, 

 wenn C D = X oder einem Vielfachen von X, dagegen tritt ein Maximum 



der Intensität ein, wenn Cüz:- oder einem ungraden Vielfachen von --. 



Bezeichnen wir nun den Neigungswinkel des Strahlenbüschels, den 



Winkel GBJ, mit a, so ist offenbar, da der Winkel BAJ z— GBJ = a, 



C D 

 sin a ■=. . n oder wenn wir die Breite der hellen und dunklen Streifen 

 A (J 



zusammen (also A B) mit b bezeichnen, da nach der Annahme AC = CB 



und folglich AC = -„b: 



sin a — 



CD 



Tb" 



_2CD 



~~ b~~ ' 



Setzen wir nun für C D die nach dem Obigen den verschiedenen 

 Maximis und Minimis entsprechenden Werte in die letztgefundene Gleichung 

 ein, so kommen wie zu folgendem Kesultate: 



Es entsteht in H (Fig. 35) ein Maximum, wenn 



X 3X 5X 



sina= b'iT'ir 



dagegen ein Minimum, wenn 



sin a 



I) 



II) 



2_X 4X 6X 



IT' T' b ' ' ' 



Gehen wir nun zu dem Falle über, in dem sich in der Ebene A B 

 je 2 mit einander abwechselnde helle und dunkle Streifen befinden 

 (Fig. 36, IL), so haben wir hier zunächst zu berechnen, wann sich die beiden 

 verschiedenen Strahlenbüschel gegenseitig summieren oder aufheben. 

 Ersteres ist nun offenbar der Fall, wenn die auf der gleichen Seite der 

 beiden Strahlenbüschel gelegenen Randstrahlen um eine ganze Wellen- 

 länge oder ein Vielfaches einer solchen differieren, wenn also 



C D = X, 2 X, 3 X . . . 



