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Handelt es sich nun aber um 8 Streifen (Fig. 37), so erhalten wir 

 durch Interferenz der beiden Hälften 



Fig. 37. 



Maxima für C D — X, 2 > , 3 % . . . 

 Minima für CD =. —,—,— .. . 



Ci Li dl 



C D 

 oder da die halbe Breite des Strahlenbündels = 4b und somit sin a = — ;-, 



4b 



' • .... X 2 X 3 X 



Maxima für sin a — -r-, —, — . . . 

 4 b 4 b 4 b 



/- > . X 3 X 5 X 



Minima für sin , = _,— _.. . 



Ziehen wir nun von diesen Maximis noch die Minima ab, die nach 

 der vorausgehenden Eechnung durch Interferenz jeder einzelnen aus 4 Strei- 

 fen bestehenden Hälfte enstehen, so erhalten wir: ; 



Maxima für sin a = — -z— . . . / 



b b 



„. '.'- ; ■;. X 2X 3X 4X 5X 6X 7X 9X 15X 



Minima für sm , = -, _, -, -, -^ -, ^ _ . . . _- . . . 



§ 67. Diese Entwicklung liesse sich nun in der gleichen Weise beliebig 

 weit ausdehnen, und man würde so zu dem allgemeinen Eesultate gelangen, 

 dass, wenn die Zahl der Streifen die Zahl 4 übersteigt, die Lage der 

 Maxima nur noch von ihrer Breite abhängig ist, nicht aber von ihrer Zahl. 

 Dahingegen nimmt mit der Zahl der Streifen die Zahl der Maxima immer 

 mehr zu, und es werden somit die Maxima mit Zunahme der Streifenzahl 

 von immer ausgedehnteren dunklen Zwischenräumen getrennt sein. Die 

 Lage der Maxima ist aber allgemein bestimmt durch die Grössen: 



X 2X 3X 



sma = T'T'T I} 



§ 68. Da nun aber die für die einzelnen Maxima gefundenen Neigungs- 

 winkel nicht nur von der Breite der Streifen (der Grösse b), sondern 

 auch von der Wellenlänge (X) abhängig sind, so werden bei Anwendung 

 von gewöhnlichem weissen Licht die Maxima für die verschiedenen 

 Farben nicht zusammenfallen, dieselben werden vielmehr um so mehr 



