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Punktes zu finden. Offenbar gehen ja z. B. die beiden von P 3 nach E x 

 und E 2 hinzielenden Kandstrahlen im Bildraum durch die Punkte B x 

 und B 2 , da ja E x und E 2 die Bilder von B t und B 2 darstellen. Ferner 

 gehen sie aber auch durch die Schnittpunkte (S 1? S 2 ), die die Strahlen 

 P 3 E X und P 3 E 2 mit der Hauptebene bilden, da ja nach § 11 in diesen 

 eine Abbildung ohne Vergrösserung stattfindet. Durch die beiden Punkt- 

 paare S x und B x (resp. S 2 und B 2 ) ist nun aber die Abbildung der 

 beiden Bandstrahlen und durch den Durchschnittspunkt von diesen (P' 3 ) 

 die Abbildung des Punktes P 3 eindeutig bestimmt. 



Diese Methode kann namentlich dann mit Vortheil verwendet werden, 

 wenn es sich darum handelt, die Abbildung eines auf der Achse gelegenen 

 Punktes zu finden, wo ja die oben beschriebene Methode gänzlich im 

 Stich lässt. Offenbar ergibt sich ja in dieser Beziehung in ganz gleicher 

 Weise, dass die Abbildung von P 2 , Fig. 19, in P' 2 gelegen ist. 



§ 33. Beachtenswert ist nun zu- 

 nächst noch, dass der Winkel, den die 

 Bandstrahlen eines beliebigen Lichtkegels 

 mit einander bilden, beim Uebergang 

 in ein Medium mit abweichendem 

 Brechungsindex auch dann eineAenderung 

 erleidet, wenn die Grenzfläche der 

 beiden Medien eine ebene Fläche bildet. 

 Tritt z. B. der durch die Kandstrahlen 

 P Q und P Q 1: Fig. 20, begrenzte 

 Strahlenkegel in der Ebene L L aus 

 Luft in Glas über, so werden diese 

 Strahlen bekanntlich nach dem Ein- 

 fallslose (N x N 2 ) hingebrochen. All- 

 gemein gefasst besteht ja nach dem Brechungsgesetze zwischen dem 

 Einfallswinkel (P Q N x = i) und dem Brechungswinkel (K Q N 2 z= i') 

 eine derartige Beziehung, dass 



n' 



Fis. 20. 



sm i 

 sin i' 



1) 



wobei n den Brechungsindex des ersten Mediums (Luft), n' den des 

 zweiten (Glas) bedeutet. Es ergibt sich hieraus 



sin l . n 



sm l = 



Wenn, wie in unserem Falle n (für Luft!) = 1 ist, so erhalten wir 



ferner 



sm i 



sm i 



2* 



