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Stellung* des Zeigers abzulesen. Der Unterschied zwischen diesen beiden 

 Ablesungen gibt dann offenbar die Grösse der zu der betreffenden 

 Aenderung der Einstellung erforderlichen verticalen Verschiebung des 

 Tubus an. 



Diese stimmt nun aber mit dem wirklichen Abstände der beiden 

 Einstellungsebenen nur dann überein, wenn sich zwischen diesen das 

 gleiche Medium befindet, wie an der unteren Grenze des Objectivs. 

 Andernfalls erhält man infolge der Strahlenbrechung an den Begrenzungs- 

 flächen der verschiedenen Medien um so kleinere Werte für die be- 

 treffende Strecke, je dichter das zwischen den beiden Einstellungsebenen 

 befindliche Medium im Verhältnis zu dem unmittelbar an das betreffende 

 Objectiv grenzenden. Nehmen wir also z. B. einmal an, wir wollten mit 

 Hilfe eines Trockensystem.es die Dicke eines Deckgläschens (Fig. 100) 



bestimmen und hätten zunächst das 

 Objectiv, wie auf der linken Seite 

 der Figur angedeutet, auf den an 

 der Oberseite des Deckgläschens be- 

 findlichen Punkt C eingestellt. Um 

 sodann auf den an der Unterseite 

 des Deckgläschens befindlichen Punkt 

 E einzustellen, müssten wir das 

 Mikroskop offenbar nicht um die 

 Strecke CE, sondern nur um die 

 Strecke C D senken, denn es werden 

 ja die von dem Punkte E ausgehenden 

 Strahlen beim Austritt aus dem Deck- 

 gläschen derartig gebrochen, dass 

 sie, abgesehen von der sphärischen 

 Aberration (cf. § 102), nach der Brechung rückwärts verlängert nach 

 dem Punkte D convergieren. 



Nach den Brechungsgesetzen ist nun aber, wenn wir den Brechungs- 

 index des Glases mit n, den Einfallswinkel EF J mit i und den Brechungs- 

 winkel KFH mit i' bezeichnen: 



Fig. 100. 



sin i 1 

 sin i' n 



I) 



Ferner ist der $_ C E F = i und 4_ C D F = D F J = i' und folglich, 

 wenn wir CE mit d und CD mit 3 bezeichnen: 



tff i = 



CF 



to-i' = 



CF 



