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dieselben aber für die Praxis im wesentlichen dasselbe leisten, verzichte 

 ich darauf, dieselben hier eingehender zu besprechen. Erwähnt sei nur 

 noch, dass bei manchen derselben die Bestimmung der Polarisationsebene 

 nicht so einfach ausgeführt werden kann, wie in dem oben besprochenen 

 Falle. Bei manchen dieser Prismen kann man sich aber hierüber dadurch 

 Aufschluss verschaffen, dass man durch dieselben nach Entfernung 

 etwaiger Blenden, indem man sie möglichst schief hält, nach einem scharf 

 gezeichneten Objecte hinsieht. Man kann dann häufig die von beiden 

 Strahlen entworfenen Bilder beobachten. 



§ 246. Um sich nun zunächst die Wirkungsweise des Analy- 

 sators und Polarisators klar zu machen, verfährt man zweckmässig 

 in der Weise, dass man, nachdem man für genügende Beleuchtung mit 

 dem Spiegel gesorgt hat, ohne Lagenveränderung des Polarisators dem 

 Analysator durch Drehung um die verticale Achse alle möglichen Lagen 

 gibt. Man wird dann einen fortwährenden periodischen Wechsel von 

 Helligkeit und Dunkelheit beobachten, und zwar wird man bei einer 

 vollen Kreisdrehung zweimal die grösste Helligkeit und zweimal Dunkel- 

 heit erhaltem 



§ 247. Zur Erklärung dieser Beobachtung wollen wir uns an die 

 Figur 110 halten, in der PP die Schwingungsebene der vom Polari- 

 sator ausgehenden geradlinig polarisierten Strahlen 

 darstellt. Offenbar werden diese Strahlen durch 

 den Analysator ungeschwächt hindurchgehen, wenn 

 die Polarisationsebene desselben mit der des Po- 

 larisators zusammenfällt, was ja natürlich bei einer 

 Drehung um 360° zweimal eintreten muss. In diesen 

 Fällen erhalten wir also die grösste Helligkeit. 



Nehmen wir nun aber an, dass die Polari- 

 sationsebenen vom Analysator und Polarisator einen 

 gewissen Winkel PCA 1 = a mit einander bilden, 

 so wird von den in der Richtung PP stattfindenden 

 Schwingungen nur die in der Richtung C A t ver- 

 laufende. Componente in den Polarisator eintreten. 

 Um diese zu finden, brauchen wir nur die in der 

 Richtung P P wirkende Kraft in der in der 

 Fig. 110 angedeuteten Weise in 2 Componenten 

 (CA X und CBJ zu zerlegen, von denen die eine mit der Schwingungs- 

 richtung des Analysators zusammenfällt, die andere auf dieser senk- 

 recht steht. Offenbar wird von diesen beiden Componenten die erstere 

 den Analysator durchsetzen. Denken wir uns nun aber den Winkel a 

 allmählich zunehmen, so wird die durch den Analysator gehende Com- 

 ponente natürlich immer mehr abnehmen. In der Richtung A 2 A 2 beträgt 



J 



P 



J^~ 



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\ 7- 

 \; 

 K 



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A, 



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f 



P 



Fig. 



110. 



