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Fi?. 111. 



sierte Wellen, die wir uns aber im folgenden stets in zwei in der Kichtung 

 der Achsen der wirksamen optischen Elasticitätsellipse schwingende 

 Strahlen zerlegt denken wollen. Um nun zunächst zu bestimmen, welche 

 Intensität diese beiden Strahlen besitzen, brauchen wir nur den vom 

 Polarisator gelieferten geradlinig polarisierten Strahl in 2 parallel den 

 Achsen der wirksamen Elasticitätsellipse schwingende Strahlen zu zer- 

 legen. Stellt also z. B. wieder PF (Fig. 111) die 

 Schwingungsrichtung der durch den Polarisator hin- 

 durchgehenden Lichtstrahlen dar und befinden sich 

 die Achsen des wirksamen Elasticitätsellipsoids in 

 AA und BB, so werden die Componenten von Cp 

 offenbar dargestellt durch die Grössen Ca und Cb. 

 Es ist nun ferner ohne weiteres ersichtlich, 

 dass nur dann eine von diesen Componenten gleich 

 Null wird, wenn die betreffende Achse der wirksamen 

 Elasticitätsellipse senkrecht zur Schwingungsebene 

 PP verläuft; es steht dann natürlich die andere 

 Achse dieser Schwingungsebene parallel, und es werden 

 also die vom Polarisator ausgehenden Lichtstrahlen 

 ohne Aenderung ihrer Schwingungsrichtung und ohne 

 Schwächung den anisotropen Körper durchsetzen. Denken wir uns nun 

 den Körper um eine verticale Achse bis zu einer vollen Umdrehung auf 

 dem Objecttisch gedreht, so wird offenbar viermal der Fall eintreten 

 müssen, dass eine der beiden Achsen der wirksamen Elasticitätsellipse 

 der Schwingungsebene des polarisierten Lichtes parallel läuft, und also 

 von dem anisotropen Körper keine Wirkung auf die Schwingungsrichtung 

 des einfallenden Lichtes ausgeübt wird. In diesen Fällen wird natürlich 

 auch die Helligkeit des Gesichtsfeldes bei Anwendung beider Nicole keine 

 Aenderung erfahren, und es wird somit der anisotrope Körper, wie ein 

 isotroper, bei parallelen Nicoin hell, bei gekreuzten dunkel erscheinen. 



§ 253. Von den unzähligen zwischen diesen 

 4 Lagen möglichen Zwischenfällen interessieren uns 

 nun ferner in erster Linie diejenigen, in denen die 

 Achsen der Elasticitätsellipse mit der Polarisations- 

 ebene der Nicole einen Winkel von 40° bilden; 

 diese Stellung der Platte wird gewöhnlich als 

 Diagonalstellung bezeichnet. 



Offenbar wird in diesem Falle der vom 

 Polarisator ausgehende in der Kichtung (C p 

 Fig. 112) schwingende Strahl in 2 einander an Inten- 

 sität gleiche Strahlen zerlegt, deren Schwingungs- 

 richtungen (C k und C g) auf einander senkrecht 



