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stehen, die ferner, wie aus der Gleichheit der Winkel pCk und pCg 

 (beide = 45°) hervorgeht, die gleiche Amplitude, resp. Intensität besitzen. 

 Diese beiden Strahlen werden nun aber den anisotropen Körper 

 den Differenzen der optischen Elasticität entsprechend mit ungleicher 

 Geschwindigkeit und Wellenlänge durchsetzen, und zwar sind beide den 

 betreffenden Brechungsindices umgekehrt proportional. Sind also n t und 

 n 2 die Brechungsindices für die in Luft gemessene Wellenlänge, so er- 

 hält man als Wellenlängen für die beiden im anisotropen Körper sich 



fortpflanzenden Strahlen die Werte — 



una 



X 



Auf eine Platte von der 



Dicke d kommen also von dem einen 

 d . n, 



Strahle 

 d . n 2 



>. 



von dem anderen 



Wellenlängen, und es lässt 



sich somit der Unterschied (U) in 

 der Zahl der Wellenlängen für die 

 beiden Strahlen durch die Formel 

 ausdrücken : 



ü = 



d n x 

 ~~ X" 



d n. 



(ßi — n 2 ) 



d_ 

 X ' 



§ 254. Zur Veranschaulichung 

 dieser Sätze kann Fig. 113 dienen, 

 in der die schraffierte Fläche eine 

 anisotrope Substanz darstellt, deren 

 Brechungsindices der grösseren Ein- 

 fachheit der Zeichnung halber abnorm 

 verschieden gross, nämlich zu 1*6 

 und 1*2 angenommen sind. Es sind 

 ferner die beiden Componenten, die 

 von dem vom Polarisator ausgehenden 

 geradlinig polarisierten Strahl ab 

 geliefert werden und in Wirklichkeit 

 aufeinander senkrecht stehen würden, b 

 in der Zeichnung der grösseren 

 Deutlichkeit halber nicht perspec- 

 tiv! seh, sondern einfach nebeneinander 

 in der gleichen Ebene durch die 

 Strahlen b-L c x und b 2 c 2 wiedergegeben. 

 In dieser Zeichnung besitzt nun 



