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der anisotrope Körper gerade eine solche Dicke, dass die beiden Strahlen an der 

 oberen Fläche CC einen Phasenunterschied von einer Wellenlänge erlangen, 

 d. h. also wieder die gleiche Oscillationsphase besitzen. Besässe dagegen die 

 anisotrope Platte, z. B. nur die halbe Dicke (B E), so würde die Phasendifferenz 

 beim Austritt aus demselben offenbar gerade y 2 X betragen, und es 

 leuchtet also ohne weiters ein, dass dieselbe bei den zwischenliegenden 

 Dicken alle Werte von bis X besitzen muss und dass umgekehrt bei 

 wachsender Dicke der Platte eine continuieiiiche Zunahme der Phasen- 

 differenz stattfindet. 



Da nun ferner die beiden Strahlen nach dem Austritt aus dem 

 anisotropen Medium in der zu passierenden Luftschicht und in den aus 

 isotropen Glas bestehenden Linsen keine weitere Aenderung der Phasen- 

 differenz erfahren, so kommen sie auch an der unteren Fläche des 

 Analysators mit derjenigen Phasendifferenz an, die sie in dem anisotropen 

 Körper erlangt haben, und es fragt sich nun, wie sich die beiden Strahlen 

 zu einem in der Schwingungsrichtung des Analysators schwingenden 

 Strahl zusammensetzen. Um dies zu erfahren, haben wir offenbar von 

 den beiden Strahlen die in diese Bichtung fallende Componente zu 

 bilden und die durch Interferenz dieser beiden Componenten entstehende 

 Resultante zu bestimmen. 



§ 255. Nehmen wir nun zunächst an, dass die Nicole zu einander 

 parallel stehen, so dass also die Schwingungsebene des Analysators in 

 die Ebene CP (Fig. 114) fällt, so erhalten wir von den beiden Strahlen 



cg x und ck x offenbar zwei gleiche Compo- 

 nenten (cpi), d. h. die beiden Strahlen 

 werden in diesem Falle die gleiche Ampli- 

 tude und Intensität besitzen; sie werden 

 also je nach ihrem Phasenunterschied in 

 der gleichen Weise mit einander interferieren, 

 wie die beiden in § 56 besprochenen Strahlen. 



Der Phasenunterschied der beiden in die 

 Bichtung P P fallenden Componenten von 

 cg und ck stimmt nun aber offenbar mit 

 der Phasendifferenz, die diese beiden Strahlen 

 selbst besitzen, vollständig überein. Es lässt 

 sich dies am besten einsehen, wenn man 

 zunächst bedenkt, dass die beiden Strahlen bei einer Phasendifferenz von 

 X oder einem Vielfachen von X die gleichen Bewegungen ausführen, wie 

 unmittelbar an der unteren Grenze des anisotropen Körpers, wo die 

 beiden Strahlen durch Zerleg-uno- aus dem ebenfalls in der Richtung 

 PP schwingenden Strahle hervorgegangen sind. Nehmen wir also z. B. 

 an, der vom Polarisator ausgehende Strahl bewege sich in der Ebene 



