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BB (Fig. 113) in der Richtung Cp t (Fig. 114), so werden sich die 

 beiden aus demselben abgeleiteten Strahlen nach der Zerlegung in jener 

 Ebene in den Eichtungen C k x und C g x bewegen, in der gleichen 

 Richtung bewegen sich nun aber auch unter obiger Annahme, dass die 

 Phasendifferenz ein Vielfaches von X beträgt, die beiden Strahlen in der 

 Ebene CC (Fig. 113) und auch an der unteren Fläche des Nicols. 

 Bilden wir nun wieder umgekehrt die in die Richtung PP (Fig. 114) 

 fallenden Componenten, so werden diese offenbar in jenem Zeitmomente 

 gleichzeitig in der Richtung C p wirken, und es werden folglich auch die 

 beiden interferierenden Strahlen die gleiche Oscillationsphase besitzen. 



§ 256. Umgekehrt verhält sich die Sache dagegen, wenn wir an- 

 nehmen, dass die Nicole gekreuzt sind und also die beiden in die 

 Richtung A A fallenden Componenten zu bilden sind. Offenbar sind 

 diese beiden Componenten (C a x und C a 2 ) einander zwar an Intensität 

 ebenfalls gleich. Bei einer Phasendifferenz von X oder einem Vielfachen 

 von X, wo sich die beiden Strahlen, wie wir oben sahen, in einem 

 gewissen Zeitmomente gleichzeitig von C nach g 1 und k x bewegen, 

 haben nun aber die beiden Componenten C ^ und C a 2 , wie auch in dem 

 Schema (Fig. 113) in c d angedeutet wurde, entgegengesetzte Bewegungs- 

 richtungen und werden sich also auch durch Interferenz in der gleichen 



Weise aufheben, wie zwei Strahlen, die eine Phasendifferenz von -^ 



Li 



besitzen. 



Hätten nun aber die beiden Strahlen in der anisotropen Platte z. B. 



eine Phasendifferenz von — erhalten, so würde sich offenbar beim Aus- 

 tritt aus dieser Platte der eine Strahl 

 von C (Fig. 115) nach g 1 , der andere 

 von C nach k 2 bewegen. In diesem 

 Falle erhielten wir also in der Richtung 

 PP (bei parallelen Nicoin) zwei ent- 

 gegengesetztgerichtete Componenten Cp x 

 und Cp 2 , während in der Richtung AA A 

 (bei gekreuzten Nicoin) die beiden Com- 

 ponenten (in Ca x ) zusammenfallen und 

 einander also auch verstärken würden. 

 § 257. In der gleichen Weise lässt 

 sich nun ganz allgemein ableiten, dass 

 die Phasendifferenz der beiden im An- Fig. 115. 



alysator mit einander interferierenden 



Strahlen bei parallelen Nicoin der in dem anisotropen Körper er- 

 langten Phasendifferenz gleich ist, sich aber bei gekreuzten Nicoin um 



