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und in jenem Punkte mit ungleicher Schwingungsphase ankommen. 

 Denken wir uns nun wiederum die Lichtquelle sehr weit entfernt und 

 auf der Achse des Mikroskops gelegen, so werden offenbar die parallel 

 der Achse einfallenden Strahlen miteinander interferenzfähig sein. So 

 werden also auch z. B. der an der schwarzgezeichneten Bandpartie der 

 Quecksilberkugel (Fig. 223) refiectierte Strahl ABC und der directe 

 Strahl DEC im Punkte C miteinander inter- 

 ferieren und wir werden also auch bei der 

 Einstellung auf diesen Punkt in dem zuge- 

 ordneten Bildpunkte je nach dem Phasen- 

 unterschied dieser beiden Strahlen Helligkeit 

 oder Dunkelheit erhalten. Da nun die beiden 

 Strahlen in den Punkten B und E offenbar 

 mit gleicher Schwingungsphase ankommen, 

 so ist der Phasenunterschied zwischen dem 

 directen und dem reflectierten Strahle lediglich 

 von dem Unterschied zwischen C B und 

 C E abhängig und kann, wenn E P einen Theil 

 des um C als Mittelpunkt gezogenen Kreises 

 darstellt, durch die Grösse F B repräsentiert 

 werden; diese wird aber umsomehr zunehmen 

 müssen, je mehr sich der Punkt C von der 



spiegelnden Fläche entfernt. Offenbar kommen ja z. B. die Strahlen 

 A x B x Cj und D x C t mit einem bedeutend grösseren Phasenunterschied 

 (B 1 F 1 ) in C x an, wie die zuerst besprochenen Strahlen in C. 



Es ist hierbei jedoch noch zu beachten, dass ein jeder refiectierte 

 Strahl bei der Keflexion eine Verzögerung um eine halbe Wellenlänge 

 erleidet. Ganz in der Nähe des Punktes P wird also die Phasendifferenz 

 V 2 X betragen und von hier aus immer mehr zunehmen. Bei monochro- 

 matischem Lichte wird man also auch einen fortwährenden Wechsel 

 zwischen hell und dunkel erhalten, ersteres für Pflanzendifferenzen von 

 n + 1 



A,A 



Fi£. 223. 



nX, letzteres von 



X (cf. § 57). Bei Anwendung von weissem Licht 



Averden sich dagegen die einzelnen Maxima und Minima, wie bei einem 

 im .Polarisationsmikroskop befindlichen Gipskeil, zu den Farben der 

 X e w t o n'schen Farbenscala (cf. § 262) combinieren. 



§ 564. Aehnlich verhält sich der Strahlenverlauf nun offenbar auch 

 bei schief einfallenden Beleuchtungskegeln. So ist wohl aus der 

 Fig. 224 unmittelbar ersichtlich, dass die beiden mit gleicher Neigung 

 einfallenden Strahlen ABC und D C im Punkte C miteinander inter- 

 ferieren. Da dieselben ferner in B und E mit gleicher Schwingungsphase 

 ankommen, so werden sie offenbar, abgesehen von der durch Keflexion 



