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differenz wird in diesem Falle dargestellt durch den Unterschied der 

 Weglänge von B G und F H, denn es kommen ja die beiden Strahlen 

 in B und F offenbar mit der gleichen Schwingungsphase an. Ferner 

 werden nach dem Gesetz von der Gleichheit der optischen Weglänge 

 (§ 59) in dem Bildpunkte von G Strahlen mit gleicher Phase ankommen, 

 die von G oder auch von C und H mit gleicher Schwingungsphase aus- 

 gehen. Bei der Vergleichung der Wegstrecken B C und F H ist nun 

 übrigens natürlich die Verschiedenheit der Wellenlänge in den beiden 

 verschieden stark lichtbrechenden Medien mit in Kechnung zu bringen. 

 Eine genaue Berechnung würde nun übrigens auch in diesem Falle 

 zu dem leicht durch directe Beobachtungen zu bestätigendem Kesultate 

 führen, dass der Band der lichtbrechenden Kugel von einem hellen Hof 

 mit Interferenzringen umgeben ist. 



§ 573. Aus dem Obigen lässt sich nun zunächst ein wichtiges 

 Kriterium ableiten, welches in der Praxis vielfach Verwendung finden 

 kann, wenn es sich darum handelt, für ein fragliches mikroskopisches 

 Object festzustellen, ob es ein geringeres oder grösseres 

 Lichtbrechungs vermögen als die Einbettungsflüssig- 

 keit besitzt. Offenbar muss ja nach § 569 der bei der Einstellung 

 auf die Oberfläche der betreffenden Kugel sichtbare Kreis sich beim 

 Senken des Tubus verkleinern, wenn es sich um ein Object handelt, das 

 einen geringeren Brechungsindex als das Einschlussmittel besitzt, während 

 er sich im entgegengesetzen Falle nach § 571 vergrössern müsste. 

 Uebrigens ist bei derartigen Bestimmungen ein Beleuchtungskegel von 

 möglichst geringem Oeff'nungswinkel zu nehmen und ausserdem alles von 

 oben einfallende Licht möglichst fernzuhalten. 



§ 574. Für die mikroskopische Unterscheidung von stärker oder 

 schwächer lichtbrechenden Kugeln gibt es nun übrigens noch ein weiteres 

 Kriterium, dass darauf beruht, dass jeder kugelförmige oder ähnlich 

 gestaltete Körper wie eine Linse wirkt und also auch von der Lichtquelle 

 ein Bild entwirft. Man kann dieses Bild am besten beobachten, wenn 

 man zur Beleuchtung nur den Planspiegel (ohne Condensor) benutzt 

 und denselben auf eine scharf begrenzte helle Fläche von geringer Oeffnung, 

 etwa ein entfernt gelegenes Fenster oder eine Flamme, einstellt. Man 

 erhält dann offenbar in der Brennebene des fraglichen Körpers ein Bild 

 von der Lichtquelle. Bei einem Körper mit stärkerer Lichtbrechung 

 (Oeltropfen oder dergl.) muss nun dies Bild offenbar, wie bei jeder ge- 

 wöhnlichen Convexlinse, von der Lichtquelle aus gerechnet, jenseits 

 derselben liegen und man wird also, wenn man zuvor auf den Band des 



