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worin F die den Widerstand aushaltende Fläche — bei 
Kórpern der grósste auf der Fallrichtung senkrecht ste- 
hende Querschnitt —, ¢ einen Coefficienten, welcher von 
der Gestalt dieser Fläche abhängig ist, v die Fallgeschwin- 
digkeit, g die Acceleration im luftleeren Raume frei fal- 
lender Körper (9,81 Meter), und endlich y das specifische 
Gewicht des Mittels bedeutet. Das letztere ist hier, wo 
ausschliesslich Wasser angewendet wird, gleich Eins, 
weshalb die Formel die einfachere Gestalt 
y? 
М ино. (D 
annimmt. 
Die Formeln für Widerstand und Druck sind bekannt- 
lich dieselben. Es ist daher der hydraulische Druck P, 
welchen eine stossende Wasserader auf einen Schlàmm- 
kórper ausübt, 
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worin die Buchstaben dieselbe Bedeutung haben, nur 
dass v hier die Geschwindigkeit des bewegten — übri- 
gens unbegrenzten — Wassers bezeichnet (*). 
In Rücksicht auf die in diesen Formeln von der Ge- 
stalt (¢) und der Grösse (F) der widerstehenden oder 
gestossenen Fläche abhängigen Werthe erscheint es für 
(! Diese zuerst von Newton (1710 und 1719) aufgestellte Formel 
wird augenblicklich allgemein als die richtige anerkannt, obgleich 
sie früher von einigen Physikern angefochten ist. In neuster Zeit 
ist wiederum A. Samuelson (Civilingenieur, XIII. Bd. 1. Hft. S. 
27. 186'1.) gegen diese Theorie aufgetreten und hat den Nachweis 
ihrer Unrichtigkeit in Aussicht gestellt. So lange dieser Nachweis 
aber noch nicht geführt ist, wird man die Formeln, welche oben 
gegeben sind, als gültig anerkennen müssen. 
