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Dies wäre der theoretische Ausdruck, welcher die 
Beziehung ausdrückt zwischen dem Durchmesser eines 
kugelförmigen Korns vom spec. Gew. — S und der Ge- 
schwindigkeit, mit der es sich herabsenkt. Nach ihm 
verhielten sich also die Durchmesser wie die Quadrate 
der Geschwindigkeiten oder die Geschwindigkeiten wie 
die Wurzeln aus den Durchmessern — bei gleichem spe- 
cifischen Gewicht; bei gleicher Geschwindigkeit aber 
verhielten sich die Durchmesser umgekehrt wie das durch 
4 verminderte specifische Gewicht. 
Bei denjenigen Methoden, bei welchen man durch hy- 
draulischen Druck schlàmmt, gelangt man zu dem glei- 
chen Ausdruck mit entsprechender Bedeutung. Bei ihnen 
sind die theoretischen Verhältnisse complicirter; auch 
sind mehrere Fälle zu unterscheiden, je nach der Be- 
wegungsrichtung des stossenden Wassers. 
Nehmen wir als ersten Fall an, dass die Bewegung 
des stossenden Wassers senkrecht von unten nach oben 
erfolgt. 
Uebt das bewegte (unbegrenzte) Wasser auf einen in 
ihm befindlichen, wie wir hier annehmen, kugelfórmigen 
Kórper von dem Gewicht G den Druck P aus, so wird 
der Druck des bewegten Wassers dem durch das Gewicht 
des Kórpers ausgeübten Druck das Gleichgewicht hal- 
ten, wenn 
Gia D 
ist; d. i. in diesem Fall wird der Körper schwebend 
erhalten. 
Da wir hier für G und P dieselben Werthe haben, 
welche in den Gleichungen (Ш) und (V) ausgedrückt 
sind, so ergiebt sich uns für die Beziehungen zwischen 
