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Das Schlämmresultat ist abhängig von den Geschwin- 
digkeiten, welche in den grössten, auf der Achse senk- 
recht stehenden Querschnitten der Schlàmmtrichter, also 
in den Basen der Kegel auftreten. 
Verfolgt man die Schlämmthätigkeit des in einem co- 
nischen Raum von der Spitze (unten) nach der Basis 
(oben) zustrómenden Wassers, so wird man die Kör- 
ner von einem beliebigen Durchmesser in einem Quer- 
schnitt schweben finden, in welchem die ihnen entspre- 
chende Geschwindigkeit herrscht. Da nun die Geschwin- 
digkeiten nach der Basis zu abnehmen, so wird auch 
in einem entsprechenden Verhältnisse dieGrösse der schwe- 
benden Körner abnehmen (5, und nur diejenigen wer- 
den über den grössten Querschnitt hinaus geführt, deren 
Durchmesser kleiner ist, als der, welcher mit der da- 
selbst auftretenden Geschwindigkeit correspondirt. In dem 
folgenden, grösseren Kegel wird sich dasselbe Spiel wie- 
derholen u. s. f. Als Resultat wird man Gruppen von 
Körnern erhalten, deren Durchmesser (hydraulischer 
Werth) zwischen bestimmten, von den Geschwindigkei- 
ten in den grössten Querschnitten der Schlämmirichter 
abhängigen Grenzen liegen. 
Nun stehen, wenn in der Zeiteinheit durch verschie- 
den grosse, kreisförmige Querschnitte dieselbe Quantität 
Wasser durchströmt, die in ihnen auftretenden Ge- 
schwindigkeiten (v) im umgekehrten Verhältniss wie die 
(1) So in der Theorie. In der Wirklichkeit entstehen aber immer in- 
nerhalb der Flüssigkeit secundäre Bewegungen, die durch das Her- 
abfallen der Körner in der Nähe des Kegelmantels hervorgerufen 
werden. Diese secundären, wirbelartigen Bewegungen sind desto 
stärker, je grösser der Spitzenwinkel, und je kleiner der conische 
Raum im Verhältnisse zu der Menge des anwesenden Körnerge- 
misches ist. 
