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Vergleichen wir dieses Resultat mit (156), so ist leicht ersicht- 

 lich, dass, ceteris paribus, die Flüssigkeit im Falle zweier 

 einander sehr nahe stehenden Flatten sich zwischen denselben 

 faü um das Doppelte weniger eihelt, wie in einer cylindri- 

 schen Röhre. Wir sagen fast, denn auch in diesem Falle ist 



h = m=B < 161 )> 



und das voher-gesagte bewährt sich auch in diesem Falle, 



II. Berechnung des Reibungscoëfficienten, 

 Die gleitende Reibung. 



119. Wir wollen nunmehr erforschen, in wie fem, im Falle 

 der gleitenden Reibung, das von Coulomb und Morin empi- 

 risch bewiesene Gesetz hinsichtlich der Unabhängigkeit des Rei- 

 bungscoëfficienten von der Oberflächen- Grösse des reibenden Kör- 

 pers sich theoretisch bewährt. 



Betrachten wir ein Prisma, dessen Querschnitt ein Quadrat (a 2 )> 



bildet. Es sei die Höhe des Prisma's = Ъ. Das Prisma gleitet über 



Ъ 

 eine Fläche. Die Zahl der Molecule in Ъ ist N= -r, — r f ; in a* 



a~ 

 ist dieselbe = n = -r, — тпг • Ein unendlich kleines Prisma des 



(d-t -г ) - 



ganzen Körpers erzeigt auf die Fläche einen Druck P, der gleich 

 ist der Molecular-Attraction zwischen beiden Substanzen (Ф) und 

 dem Gewichte des benannten kleinen Prisma's. Wenn p— das Ge- • 

 wicht eines physischen Molecüls bedeutet, so ist: 



Р = Ф + N.p 



Ist, wie bewiesen, œ=8, so ist die Molecular-Attraction zweier 

 Molecule einer und derselben Substanz [§ 4, Gl. (2)]: 



«.A 2 _ a.A. A 

 (d-i-iy " d-i-i ' d -л-г 



