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In Vergleich mit solchen Zahlen musste natürlicherweise der 

 Unterschied zwischen a und Ъ sich als verschwindend klein er- 

 weisen. In der That beweisen die neuesten Experimente von Boche 

 (1860) und Galton (1878) die Richtigkeit unserer Rechnung. Es 

 heisst dort: „dass die Resultate von Coulomb und Morin nur als 

 erste Approximation richtig seien und auch das nur in sehr 

 engen Grenzen. Ist keine Schmiere gebraucht worden, so hänge 

 die gegenseitige Reibung fester Körper einigermassen von ihrer 

 Oberfläche und von andern, noch nicht gefundenen Factoren 

 ab; je grösser die Geschwindigkeit, desto kleiner erweise sich der 

 Einfluss der Reibungs-Oberfläche". 



121. Es sei ein auf die Unterlage gleitender Würfel, dessen 

 a=l, alsdann folgt aus Gl. (162), da in diesem Falle a 2 =l; 

 а~Ъ=\ 



П ^^ 4*Д' 



{d'+ï)Xd"+ï') 



im ersten Theile unserer Arbeit (§ 28, Taf. II, Colonne II) 



d'-i-i' 



sind die Relationen -^ — .„ für Metalle berechnet worden. Setzen 



fjr I <r 

 (1 "+ Г > А А ■ ,J> -*M ! ЛТ 



wir nun -г, — —=m, und da, wie zuvor, ($-ч-гг=ф —fj- 

 а —\-ъ 



ist, wird folglich vorige Gleichung: 



П=^ Т7 - -4- Л' (167) 



m к v 



Es sei der Widersland, den die Unterlage auf den reibenden 

 Körper ausübt, со, dann ist der Reibungs-Coeffident, das heist, 



CO 



*9? = n ' 



Nehmen wir an, dass auf einer und derselben Unterlage zwei 

 Würfel verschiedener Substanzen gleiten und bezeichnen wir in 



ttf' -ьг" 



diesere Falle -r, — — mit т.. so ist, da со nicht variirt: 



W = -^rpi ;^ft=- z ™- 1 (168) 



m к ■ m, к, l 



