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Soient: p la pression du fluide, a', |3', y' les projections sur 

 les axes Osr, Oî/, 0# d'accélération du point О; ^т-, -^, -r— les 

 dérivées totales de щ v, w par rapport à t. "Nous aurons 



^ж — p [^ "~ a _ àt J ' 



% =p l¥ ""^ ~~ ^J ' 



!=?|> -7 "«H' (15) 



dw dv $W 



rôa? 6fa/ ^ 



4.— Considérons d'abord le cas, où les vitesses des particules 

 fluides dérivent d'un potentiel Ф, с à d. 



аФ 



аФ аФ 



dx ' 



' dy ' ~ ' dz 



и = лГ>ѵ = ЖГ>™=17-- (16) 



Les trois premières équations (15) ne déterminent que la pres- 

 sion du fluide; à la recherche du mouvement sert la dernière, qui 

 prend la forme bien connue 



dx' 2 dy 1 dz 2 ' 



La considération du mouvement des particules fluides, adjacentes 

 à la surface de la cavité, nous montre, que les vitesses relatives 

 de ces particules suivant les normales à la surface doivent être 

 égales à zéro. 



En vertu de l'équation (17) et de ladite condition complémen- 

 taire, la recherche du mouvement du fluide dans la cavité con- 

 stitue un problème bien déterminé. 



Le calcul des quantités P, Q, B, selon les équations (13), 

 demande la connaissance du mouvement relatif du fluide. Cela nous 

 oblige à exprimer les conditions, qui déterminent la fonction Ф, 

 de la manière correspondante. 



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