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Les dérivées -г 1 g— ~г~ étant proportionnelles respective- 

 an i an , an 



l n l 

 ment à — 2 — 2 —, les équations (38) et (39) nous procurent 



Ct , Л m С 



/тр2 л2 д2 (Л 



a 2 -t-c 2 ' a 2 +c l ' 



Ainsi nous aurons 



%=(ra) 1Ï. V s = - (fe!) «, ^ = 0. (40) 



Les moments d'inertie .4' et I?' sont égaux entre eux. Les pro- 

 duits d'inertie D', E r , F' sont égaux à zéro. 



En nommant par m i la masse du noyau terrestre, le calcul des 

 quantités [Ч^, T-] nous donne 



[V, , Y,] = pF„ «FJ = ^(^) ; (41) 



les autres sont égales à zéro. 



9. — Sans aucun doute, le mouvement rotatoire du noyau ter- 

 restre ne diffère que très peu d'une rotation uniforme autour de 

 l'axe O'C. Cela nous permet de prendre ce mouvement du noyau 

 pour une rotation autour d'un axe variable peu incliné sur l'axe 0£. 

 Les conditions relatives à la surface nous obligent à ajouter à cette 

 rotation un mouvement complémentaire, dont les vitesses dérivent 

 d'un potentiel Ф, с à d. à poser 



аФ — ,„ — 



аФ -■„ -, 

 ѵ і=Щ -*-w,ç— со, С, (42) 



аФ - 



w i> w 2> w s étant les projections sur les axes 0<;, O/j, OC de la 

 vitesse de la rotation du noyau. 



