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 C'est ce qui nous donne 



2a 3 ,- _ ,- % /a 2 — c"\ - 



K — w 2 K— (co 3 — со 3 )у]=2/(^г-Л((о 2 — w 2 )cos«0, 



— 2a 2 — /a 2 c 2 \ — 



( w 3— со з)'£— ^igsK— w iK=— Mjq^/K^J-^Köi 



2c 2 ) (w,— wjyj— (eo 2 — co 2 )£ (=— 2x(« 2 — c 2 ) Ko),— w 4 )cos(n,ï])— 



— (o 2 — Wj)cos(w,Q{. 



Nous pouvons considérer les différences (со, — coj, (co 2 — co 2 ), 

 (co 3 — co 3 ) comme de très petites quantités, qu'on peut négliger dans 

 les équations ci-dessus. De cette manière ces équations seront 

 satisfaites. 



11. — Le mouvement du noyau terrestre, qui est défini par les 

 equations (42), n'est pas le plus général, qu'on puisse admettre. 

 Néanmoins nous l'admettons et nous le recherchons simultanément 

 avec le mouvement correspondant de la croûte terrestre. Cela nous 

 donnera une base solide de la théorie de la rotation de la terre 

 supposée fluide à son intérieur. 



En calculant les quantités P, Q, В à l'aide des équations (43) 

 et (44) nous obtenons 



4 m>V - 



_ 4 етг,а 8 с 2 — 



B = — -m f a 2 (co 3 — со,). 



En portant ces expressions de P, ф, -R dans les équations 

 (14) nous aurons 



