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Il faut donc intégrer les e'quations (45) et (49). 



12. — Faisons d'abord abstraction des forces extérieures, c. à d. 

 posons 



£=ж;=д=о. 



La dernière équation (49) nous donne 



oj 3 = const. 



Les quantités со,, to 2 , w t , w 2 , (co 3 — to 3 ) étant, sans aucun 

 doute, très petites, négligeons leurs carrés et les produits *). La 

 dernière équation (45) nous donnera alors 



w 3 = const. 



En posant, pour abréger, 



2a 2 to 3 \ С І —Л 1 2ж 1 аѴ— c 2 ) 2 ) 



a*+c 2 — д Л A { "*" 5Д(а 2 н-с 2 ) 2 Г 3 ~~ Ä ' 



4m t a 2 c 2 (a 2 — c 2 )w 3 __ 

 ~5Д(а 2 -*-с 2 ) 2- = ^' 



nous aurons à intégrer les équations suivantes 



-^-=^K— w 2 ),-^-=— ^( Wl — toj, 



du> { - du 2 - 



-^-=— Äco 2 — /co 2 , -^- = Лео, н-ісо, . 



(50) 



(51) 



Les règles générales de l'intégration des équations linéaires nous 

 procurent 



*) L'intégration rigoureuse des e'quations (45) et (49), dans le cas considéré, a 

 été donnée par M-r Joukovsky. Voir son ouvrage cité. 



