6 Th. Hesselberg imd H. TJ. Sverdrup. [Nr. 14 



p = J D dD + J D a T;D • 10" 3 dD 



(6) p = D -f- 10" 3 J D a TiD . dD 



In diesem Falle braucht man also nur das letzte Glied durch 

 numerische Integration zu berechnen und zu der Tiefe, in dem man 

 den Druck sucht, zu addieren, und vermeidet dadurch die Ver- 

 wendung noch einer Tabelle. Gleichzeitig wird die Addition ein- 

 facher, weil D gewohnlich eine runde Zahl ist, was mit dem in (5) 

 vorkommenden p 35 _ D nicht der Fall ist. 



Die dynamische Tiefe eines gegebenen Druckes ist in derselben 

 Weise durch 



D = J P a dp 



bestimmt. 



Bjerknes und Sandstrom fuhren hier ein: 1 ) 



«S,T,p = «35.0 !P 4" & 



wo (Formel 8) : 



8 = Os 4" ^t -f- ^s, x + Os, p -\~ Sr, p 



und erhalten 



D = J o P « 35 , 0ip dp + J o ^dp 



(7) D = D 35i0)p + Jl o dp 



D 3 - op tindet man in Tabelle 7 H, wahrend das letzte Glied 

 durch numerische Integration bestimmt wird. 

 Fiihrt man aber ein 



«S,T )P = 1 + A S ,T,p 



WO 



— 3 



a T 10 



As,t, p = — + 5 P 4- \ p -f o 



1 + a T 10 



ist, so erhalt man 



D = Jo" dp + Jo" A — ' dP 



(8) D = p -f J P A, M) • dp 

 2 ) L. c. S. 99. 



