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Il risultato, infatti, di qualche calcolo d'assaggio da me fatto (con le for- 

 inole di Helmert, semplificate e rese così comode dal Reina) (1) è di asse- 

 gnare al feuomeno una regolarità diurna, che esso è ben lontano dall'avere. 



Mi son quindi attenuto alle forinole classiche di Bouguer, che, com' è 

 risaputo, si fondano sull'ipotesi d'una legge semplicissima di decrescenza della 

 densità atmosferica (quindi dell'indice di rifrazione) con l'altezza (o, per meglio 

 dire, col raggio vettore geocentrico). 



Queste forinole p. es. non cadono in difetto (come quelle fondate sul gra- 

 diente aerotermico) nei casi d'inversione della temperatura: soltanto non souo 

 applicabili nei casi di miraggio, dove peraltro l'anomalia si limita a certi 

 strati atmosferici (inferiori o superiori) (2). 



Nel presente lavoro non pubblico, quindi, i dati meteorici. 



4. Nel caso di osservazioni reciproche e contemporanee, il coefficiente n 

 di Bouguer è dato dalla nota formola 



(1) 



5 t +0 2 — 180° 

 1— n=— — — ' 



dove e i e z 2 sono le zenitali apparenti (ridotte all'Ellissoide) dei due estre- 

 mi della traiettoria luminosa e y è il così detto angolo geocentrico, dato dalla 

 formola 



(2) 



Y= — X radiante, 



dove s è la distanza geodetica delle due stazioni, misurata sull'Ellissoide, e 

 per p si può prendere senz'altro (trattandosi di distanze non superiori ai 16 

 chilometri) il raggio di curvatura di essa geodetica in un suo estremo. Que- 

 st'ultimo raggio si calcola subito dalla forinola di Eulero 



(3) 



1 cos 2 a , sen 2 a 



E 



N 



(1) Reina, Sulla determinazione del coefficiente di rifrazione terrestre in base ad elementi' 

 meteorologici (Memorie della R. Ac. dei Lincei, Anno 1916, Sevie Quinta, Voi. XII, Fase. II). 



(2) Per un confronto sperimentale della teoria di Bouguek con le altre, vedi la Memo- 

 ria precedentemente citata del Soler. 





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