978 A. S ELLER IO 



cercando di dare le linee generali del fenomeno, il quale non solo stimola 

 la nostra curiosità, ma promette di rischiarare le nostre conoscenze riguar- 

 danti le altissime regioni dell'atmosfera : regioni dove non vi è speranza che 

 possano penetrare mai né l'uomo ne i suoi strumenti. 



2. — Per maggiore chiarezza, mi permetto di richiamare le leggi fonda- 

 mentali della propagazione del suono nei gas. 



a) Se la sorgente si può considerare come simmetrica, il suono si pro- 

 paga per onde sferiche, quindi la sua intensità è unicamente funzione della 

 distanza x, cioè varia in ragion inversa di x 2 , e non dipende dalla direzione. 



b) La velocità di propagazione in un gas perfetto aveute la densità ò 

 «otto la pressione H, è data dalla legge di Newton modificata da Laplace. 



V = 



K_ 

 8 



7 



(1) 



In essa, 7 è il rapporto fra il calore specifico del gas a pressione costante 

 e quello a volume costante, il prodotto H? è il modulo adiabatico di com- 

 primibilità, quale si ricava appunto dalle leggi dei gas perfetti. Tali possono 

 essere considerati entro larghi limiti tutti i gas e in particolare l'atmosfera. 

 e) Un raggio sonoro nel passare da uno strato dove la velocità è V 

 a,d un altro dove la velocità è V subisce al pari di un raggio di luce una 

 rifrazione regolata dalla legge 



sen i V 



"ienT ~ V' ' 



(-2) 



dove i, i' rappreseutano gli angoli che i raggi formano con la normale alla 

 superfìcie di separazione ; quindi nel mezzo dove la velocità è maggiore il 

 raggio si allontana di più dalla normale. 



La (2) si mette sotto la forma consueta data da Des Cartes se si consi- 

 dera un mezzo di riferimento in cui la velocità del suono sia e, e se si chia- 

 ma indice di rifrazione il quoziente 



con che si ha 



n = 



e 



V 



sen i 



n' 



sen i' 



n 



(3) 



