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Esclusa nella 2 a zona la propagazione per via interna alla erosta terre- 

 stre, non resta ebe la propagazione atmosferica per via curvilinea. Come nel 

 miraggio ottico, il raggio sonoro parte da A, si innalza, descrive una curva 

 più o meno complicata, si riflette totalmente in S e ridiscende simmetrica- 

 mente. Se nelV atmosfera non vi sono discontinuità, cioè differenze fluite tra 

 gli indici di rifrazione di due strati contigui, la riflessione avverrà sotto an- 

 golo di iucideuza nullo. Ossia la curva non presenta discontinuità e nelle 

 sue parti ceutrali nel suo complesso è convessa verso l'alto. 



3. — Ora dobbiamo rispondere a due domaude. La prima è : In quali con- 

 dizioni fisicbe è possibile nell'atmosfera una traiettoria acustica (curvilinea) 

 cbe parta dal suolo e vi ritorui, come la AA' SL ? 



Riprendiamo la (1). La densità dei gas perfetti è proporzionale diretta- 

 mente alla pressione, e al peso molecolare M, inversamente alla temperatura 

 assoluta T. 



Tenendo conto di ciò, la velocità (1) del suono risulta proporzionale a 



|/" 



M 



In quanto al rapporto y fra i calori specifici, esso varia poco, anzi se- 

 condo la teoria dovrebbe esser costante per i gas biatomici. Perciò, indicando 

 con K uua costante, possiamo scrivere 



da cui 



n : n, 



K 



V : V = 



M 



M, 



M 



(4) 



(5) 



Se si tratta non di uu composto, ma di un miscuglio, bisognerà pren- 

 dere per il peso molecolare un valore intermedio corrispondente alla densità 

 del miscuglio. Per l'aria, arrotondando in 28 e 32 i pesi molecolari dell'azoto 

 e dell'ossigeno, M si aggira intorno a 30. 



Ora se partiamo dal suolo e ci eleviamo, siccome l'atmosfera nella parte 

 accessibile ba sensibilmente la stessa composizione chimica, M resta inalte- 

 rato, mentre T decresce, perciò secoudo la (5), decresce la velocità e cresce 

 l'indice di rifrazione. 



