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(5), fattovi T =273+20, T t =273+20-55, u = 1, M=M , dà 



"'ff 



= 1,11 



(7) 



T 



Vediamo ora come possa crescere il rapporto ^ quando si oltrepassano 



i 10 Km. che costituiscono la troposfera. 



Si ammette generalmente che nelle regioni superiori, cioè nella strato- 

 sfera essendo nullo o piccolissimo il gradiente termico, cessi l'azione agita- 

 trice dei venti e quindi i diversi componenti dell'aria si separino per diffu- 

 sione senza disturbarsi reciprocamente — come appunto vuole la legge di 

 Dalton. Allora la composizione percentuale dell' atmosfera va variando da 

 strato a strato; i primi sono relativamente più ricchi di gas più pesanti co- 

 me azoto e ossigeno , giacché il loro addensamento verso il basso avviene 

 con legge più rapida che per i gas leggieri. L'idrogeno, e secondo altri l'e- 

 lio (1) crescono in percentuale man mano che si va su, e finiscono con l'oc- 

 cupare da soli le regioni più alte — da 100 Km. in poi, secoudo i calcoli. 



Per conseguenza, a partire da 10 Km. il peso molecolare medio M che 

 compare nella formola della velocità subisce forti diminuzioni e cioè dal va- 

 lore 30 che ha in basso passa al valore 2 se si tratta di idrogeno, o 4 se si 

 tratta di elio. E allora anche se la temperatura scende nn poco, il rapporto 

 T 



M 



e con esso la velocità del suono crescono molto. 



5. — La seconda domanda alla quale dobbiamo rispondere è una que- 

 stione di intensità : 



Come mai il suono, che poco più in là di B cioè di 50 Km. è già tanto 

 affievolito da non udirsi più , seguendo cammini molto più lunghi , come 

 ASL riesce ben percepibile ! 



Anche di questo fatto possiamo dare ragione. 



In primo luogo, abbiamo considerato la terra come piana. Ora a distanza 

 di 50 Km. la curvatura si fa già sentire. Se la terra non presenta scabrosità 





(1) S. Chapman ed E. A. Milne, Nature, luglio 1920, p. 570. 



