Auftrieb und Stofftransport. D y 
Versuch mit dein paraffinierten und nicht paraffinierten Drahtnetz, 
auf das man Wasser gießt; beim nicht paraffinierten Netz geht 
das Wasser durch, beim paraffinierten dagegen nicht, weil keine 
Benetzung eintritt und ein Oberflüchenháutchen gebildet wird. 
Ist diese Überlegung richtig, so steigt in den wassergefüllten 
Kapillaren wohl Alkohol auf, nicht aber Paraffinöl oder Xylol. 
Dies trifft. nun, wie der Versuch zeigt, tatsächlich zu. Führt man 
aber gewaltsam feine Paraffinóltrópfchen in die Kapillare ein, so 
wandern sie infolge des Auftriebes nach oben. Während also im 
Becherglas der Aufstieg nur von der Differenz der spezifischen 
Gewichte abhüngt, kommt hier als weiterer Faktor noch die Grenz- 
flächenspannung hinzu. Wie leicht verständlich kann die Erschei- 
nung auch dadurch gestört werden, daß bei der Berührung der 
beiden Flüssigkeiten Niederschläge, Gasblasen etc. sich bilden. 
Andere Punkte erklären sich aus den Gesetzmäßigkeiten beim 
Fließen in Kapillaren. Man denkt sich dabei die Flüssigkeit be- 
kanntlieh in dünne konzentrische Hohlzylinder zerlegt, die inein- 
ander gleiten; die Geschwindigkeit ist im Zentrum am grófiten und 
nimmt gegen die Peripherie hin bis zu Null ab. Schon hieraus 
ergibt sich der konvexe Meniskus der aufsteigenden Flüssigkeits- 
säule; diese Gestalt muß noch ausgeprägter sein, wenn, wie in 
unserem Falle, die peripheren Hohlzylinder sich nach unten bewegen. 
Das Fehlen des konkaven Meniskus, der für das gewöhnliche Auf- 
steigen benetzender Flüssigkeiten in luftführenden Glaskapillaren 
so charakteristisch ist, kann übrigens von vornherein nicht über- 
raschen, weil die hebenden Kräfte ganz andere sind; dort ist es 
die Kapillarität, in unserem Beispiel der Auftrieb. 
Über die Bedeutung der Zähigkeit, der Rohrweite und Steig- 
hóhe orientiert das POISEUILLEsche Gesetz, das wir in die Form 
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Uus ROE PR 
> 87 L 
bringen können, worin V — mittlere Geschwindigkeit, P = der 
zur Überwindung des Widerstandes nótige Druck, R — Radius, 
L = Länge der Kapillaren, ņ — Koeffizient der inneren Reibung, 
Natürlich deckt sich das POISEUILLEsche Fließen nicht mit dem 
unsrigen, und die Formel kann daher die Gesetzmäßigkeiten unserer 
Erscheinung nicht quantitativ zum Ausdruck bringen; wohl aber 
läßt sie uns den Einfluß verschiedener Faktoren wenigstens qua- 
litativ bequem übersehen. Aus der Gleichung ist direkt abzulesen: 
l. daB die Geschwindigkeit zunimmt, wenn cet, par. der Auf- 
trieb wächst; : 
