KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. l4. N:o 9. 23 
Wärmemenge, welche der Körper enthält, wird dann durch die Summe der lebendigen 
Kraft der Molekile bestimmt, und seine Temperatur, von dem absoluten Nullpunkt an 
gerechnet, kann als dieser Summe proportional betrachtet werden; denn die Abwei- 
chung, die hiervon stattfinden kann, wirkt nicht auf das erzielte Resultat ein. Wenn 
der Körper bei gewöhnlicher Temperatur eine unbedeutende Erhöhung seines Wärme- 
grades erhält z. B. von 16 bis 20 Graden, so hat man keine physikalischen Grände fär 
die Annahme, dass die Schwingungszeit der Moleköle dadurch merkbar verändert wird, 
im Gegentheil muss diese Zeit unverändert bleiben, weil die Elasticitätskräfte, von wel- 
chen die Bewegung und die Schwingungszeit abhängig sind, keine merkbare Verände- 
rung dadurch erleiden können. Dagegen sind die Amplituden der Molekile durch die 
kleine Temperaturerhöhung vergrössert worden, während die Bahn iäbrigens mit der bei 
der niedrigen Temperatur gleichförmig verbleibt. Die Schwingungsbahnen der Aether- 
molekiäle erfällen auch die gestellte Bedingung, dass sie von einer Ebene, die durch 
die Gleichgewichtslage der Molekäöle geht, und mit der Berährungsfläche zwischen M 
und N parallel ist, in zwei gleiche Hälften getheilt werden. Ist dagegen der Tempe- 
raturzuschuss gross, so zeigt die Erfahrung, dass nicht nur die Schwingungszeit der 
Molekiäle abnimmt, sondern auch, dass die Molekäöle des Körpers ihre Lagen verändern 
und sich von emander entfernen. Man kann also nur fär kleine Temperaturzuschässe 
die obenstehende Schlussfolge zur Berechnung der Anziehungsveränderung anwenden. 
Es ergiebt sich von selbst, dass p” der lebendigen Kraft der Aethermolekäöle propor- 
tional ist, und dass also, wenn 7 die absolute Temperatur des Körpers bezeichnet, man 
p =fT schreiben kann, wo f eine Constante bedeutet. Wenn A, die Grösse der An- 
ziehung bei der Temperatur 71, und 4, bei der etwas höheren Temperatur 7, ist, so 
erhält man also: 
4,—4,=D(T,—T'); 
wobei D eine neue Constante bezeichnet, welche, ausser von andern Faktoren, auch von 
dem Unterschiede der Anziehung, welehe M und N auf dasselbe elektrische Molekil 
ausäben, abhängig ist. 
Wenn die Berihrungsfläche bei gewöhnlicher Temperatur eine kleine Erhöhung 
ihres Wärmegrades erhält, so wachsen also die Anziehungskräfte, welche das elektrische 
Fluidum zu dem Leiter, der die stärkere Anziehung ausöbt, zu föhren suchen, und 
dieser Zuwachs der Anziehung muss dem Temperaturunterschiede, wenn dieser nicht 
zu gross ist, annäherungsweise proportional sein. 
Wir wollen uns nun denken, dass z. B. der Leiter M in zwei Theile M, und M,, 
getheilt sei, von welchen M, eine höhere Temperatur als M,, habe, doch so, dass die- 
ser Temperaturiberschuss so geringe ist, dass die materiellen Moleköle im Theile M, 
deshalb ihre gegenseitigen Lagen und Entfernungen nicht merkbar verändern. Der 
Theil M, unterscheidet sich also von M,, nur darin, dass die Molekiäle des ersteren in 
stärkeren Schwingungen als die des letzteren begriffen sind, aber dieser Umstand 
braucht nicht in Betracht genommen zu werden, weil, wie oben schon bemerkt worden, 
die Wirkung hiervon fir den thermoelektrischen Ring im Ganzen gleich Null wird. 
Die in der vorhergehenden Formel eingehende Constante D ist in diesem Falle gleich 
