14 OSEKN, VERSUCH E1NER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALLINISCHEN FLUSSIGKE1TEN. 



ö(^,^,.C; A,B,c,D) = Q(-: 2> -: 1 ,: 3] d,-b,-c,a). 



Wir wenden unseren Ausdruck (10) fiir Q an. Wenn wir die Koeffizienten fiir 

 A — l, B, C, auf beiden Seiten des Gleichheitszeichen gleich setzen, erlialten wir: 



Q(» (r '• ■- ) — _ <QdW_ - - - )• 



-»-* Vnl»b2>b3/ ~* \ 32< 3i>33/> 



r-(ii)/- - - \ = o(ii) (_ '- _ - - ) + orm (—- 



~» V-M > 52i b 3,/ ~* V -2 ■ b 1 > b3/ ^ ^ ~* V :2) 



:!>?!/) 



~* Vblib2>b3V ~* V 52' bl»b3/> 



OT(£i-, £,,£.)=■ JD (M) (-^- =" 



2 > 3 1 > 33/ > 



■*-» Irn r2> ;!/ — *~* V 32) rn rs^ T ~. V b2> bl » 33/ ■ 



Man sieh aus diesen Formeln, dass C (0) eine reelle Grösse ist, C (1) rein imaginär, C (2) 

 imaginär konjugiert mit — Q (3) , C (I2) mit G (13) . R ist natiirlich eine reelle Grösse. 

 Ebenso S. 



7. Wir untersuchen schliesslich, welche Vereinfachungen unsere Formeln er- 

 leiden, wenn man annimmt, dass die Molekiile, öder genauer ausgedriickt, dass die 

 von ihnen ausgehenden Kräfte Rotationssymmetrie ura eine Achse besitzen. In diesem 

 wichtigen Spezialfall känn offenbar die potentielle Energie fiir zwei Molekiile keine 

 Veränderung erleiden. wenn eines der Molekiile um seine Symmetrieachse rotiert. 

 Wir betrachten znerst das Molekiil, das wir als das erste bezeichnet haben, als fix, 

 während das andere, ohne seinen Schwerpunkt zu verändern, um seine Symmetrie- 

 achse rotiert. Wir hatten: 



a = cos — 1 1 , p = % sin — e - > 



It Z 



, . . -9' .>'-</") ,, 3' -Ur**) 



Y = % sin — e 2 , o = cos — c 2 



Wir legen die Achse ^' = in die Symmetriachse. Bei einer infinitesimalen Rotation 

 um diese bleiben !)' und cp' unverändert, während </>' einen Zuwachs Jip' erhält. 

 «', /?', y', å' erlialten Zuwächse, die geschrieben werden können : 



Die Zuwächse, welche A,B,C,D aus diesem Anlass erlialten, sind: 



1A= tAJip', JB-=^BJip', JC = -\Czlip\ JD= — l DJip'. 



Z Å £ — ' 



