26 OSEEN, VERSUCH ETNER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALLINISCHEN FLUSSIQKEITEN. 



, (U . ffl , dq> 



VikWiUk = — cos ip -„ sin ') sin ip^- 1 - 



u. s. w. 



Unsere Gleichungen (14) können daher anch geschrieben werden: 



A® + (A["u k + AMvu + AOitDkimva + {A™u k + A™v k + A^w h )uiW ik + 



+ {Af i u h + ^1 3) v k + A™ w k ) nwik = 0, 



£«» + tB<«ii* + BVv k + Bpw k ) ViVi k + (B^uk + B^v k + B^w k )unv ik + 

 (15) 



+ (BW u k + JB«> v k + BW Wk ) Vi w ik = 0, 



C»» + (0«>tt* + C™»* + CV>w*)«<t>« + (C1 2 >m ä + C< 2 >v* + C™ Wk ) Ui ic ik + 



+ «7«» «* + <?< 3 > vi, + C< 3 > w k ) vnv ik = . 



Die Koeffizienten in diesen Gleichungen sind von der Lage des betrachteten 

 Punktes im Verhältnis zur Grenzfläche des Kristalies abhängig. 



6. Wir untersuchen in diesem § die Vereinfachungen, die unsere Gleichungen 

 im Kristallinneren erleiden. Diese Vereinfachungen beruhen darauf, dass in vielen 

 Integralen, die in unsere Formeln eingehen, eine partielle Integration ausgefiihrt wer- 

 den känn, ohne dass dabei, fiir einen Punkt im Kristallinneren, d. h. einen Punkt, 

 dessen Wirkungsfläche die Grenzfläche des Kristalles nicht erreicht, irgendwelche 

 Oberflächenintegrale erhalten werden. Man findet leicht: 



/ _ a — 1, —o- /(!> = S~1(D /ID = -2Q(2) /<>> = IvMi) s~^ (2) - 



/O S/0 — '*0 — u > Ii ~»s ' 11 ii ^-'2 > /3 9 ' 



/(2)=0- Z' 3 ' = — s ~' (3 » + S^ID /(3) = 0(2) _L } Od) /(3) = 1/0(2) £W)\ + -£)<«■ 



/,• u > /l ~» 3 ^9^*1'/? •*■* 3 T 2^* 2 '' 3 2 ^*2/'2 3 ' 



od) = 2^< 3 ' o<" = GH) 0(1) = It(1) + C<3). 



<2) = n(3)_ A s-d) (2) = _ o(2]_Io(d <2) = — -(n< 2 ) — v {3) ) — C (1) - 



1/ 1 *-*g n * ' " 8 ~* 3 9^1 > !is 2 ' * ' 2 :| 



1(3) = _ 00(31 7,(3) = S-(D h(3) = I O(l) _ Q(3) 



Aus diesen Gleichungen folgt: 



