32 OSEEN, VERSUCH EINER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALLINISCHEN FLUSSIGKE1TEN. 



y\ y\ y\ 



X . — X 





JU n JU 



1 



III 



I» 



hn 





hl 



'il 



ha 



3 



hl 



hi 



h, 



wobei 



(2) 



/,, = cos ep, l l2 = cos 9 sin ep, l l2 = sin ^sin <p 

 l 21 = — sin (p, l 22 = cos 9 cos 7, l 23 = sin 9 cos q. 

 l. 6l = , Z 32 = — sin 9 , l 33 = cos .V . 



Mit diesen Bezeichnungen können wir setzen: 



A x =- \]^\ (/>' - 0) + sin 9 y\ (cp> - 91) - 1 y», ($' - »)> + 



+ cos ,9 ?/, (^' — 5) (</>' — rp) — ^ sin 9 (cos ,9 y' 2 + sin 9 ?/ 3 ) (9' — 9>) s l- 



(3) 



Wir haben weiters (genan) 



dA,_y' 2 d A x _&'m9y\ 

 (> 9 r dep r 



sowie: 



d'C 2 _0A t y\ <)t 2 d A x sin9y\ 



d !) <) 9 r dep ' dep 

 Wir wenden uns nun zu ^lo=l — costf. Wir haben: 



(4) 



A 2 = * (9' — 9) 2 + l - sin 2 9 (ep' — ep)* + l - sin 9 cos 9 ( 9' — 9) (cp' — r/>)«. 



Also (angenähert) : 





(,9' — 9) + - sin ,9 cos ,9 (</>' — f/>)«, 



f/7 



sin 2 £ (//>' — g») — sin 9 cos ,9 (9' — .9) (7/ — ep) , 



4. Wir stellen die Bedingung dafiir auf, dass der Ansdruck (1) in bezug auf 

 Variationen der Molekiilorientierungen, d. h. der Grössen 9 und ep einen Extremalwert 

 hat. Wir erhalten: 



i d Q B r 2 0£i<) A a , , q* m k i 'B B d ;% 



1 9 : , B d + SÄj T9] d( °>< + « k m v I dT B *ä Jw • ~ °« 



'[B Q 8 : 2 B&B A A A , o v m k Cd RB£ 2 , 



