40 OSEEN, VERSUCH EINER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALLINISCHEN FLUSSIGKEITEN. 



oder wenn F eine ungerade Funktion von £ 2 ist und die Zahl 3 eine gerade Zahl mal 

 vorkommt. Fiir einen Koeffizienten der anderen Form ist das Verhältnis umgekehrt. 

 Er verschwindet, wenn F eine gerade Funktion von ;*, ist und 3 kommt eine gerade 

 Zahl mal vor oder wenn F eine ungerade Funktion von £ 2 ist und gleichzeitig die 

 Zahl 3 eine ungerade Zahl mal vorkommt. 



Aus dem Gesagten folgt unmittelbar, dass im Kristallinnern die Grössen : 



Q(0) £\<0) nd) £)W O* 2 ' £1 (1 > ,o und ni 11 » 

 i' 2 i' 2 11 2 ~2~ 



alle verschwinden. Wir betrachten nun: 



^*iiä ^ ^n* • 



2 '" 2 



Dieser Koeffizient verschwindet offensichtlich wenn nicht & = 3. In diesem Falle 

 känn er geschrieben werden: 



Im zweiten § diesen Kapitels haben wir gesehen, dass: 



Unser Koeffizient känn folglich auch geschrieben werden: 



Der Ausdruck innerhalb der Klämmer ist eine gerade Funktion von l 2 . Das Inte- 

 gral verschwindet daher. Auf die gleiche Weise sieht man, dass: 



^22ft + ^22/t = "• 

 2 ■ 2 



Wir haben damit das Resultat, welches wir im letzten § des zweiten Kapitels 

 fanden, wiedergefunden, nämlich, dass im Falle axialsymmetrischer Molekularkräfte 

 die in erster Annäherung erhaltenen Differentialgleichungen im Kristallinneren iden- 

 tisch erfiillt sind. 



Die Koeffizienten: 



.qdi + om) + n(2> 



•^22*»» ' ~ k 22/m ~ ^lm 



2 ' 2 



verschwinden, wenn nicht l~m. Wir setzen: 



