KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 63. N:0 |. 45 



Wir setzen hier den Ausdruck (2) fur Jx, ein. Wir formen den so erhaltenen Aus- 

 druck durch partielie Integration um, wodurch wir erreichen, dass die Grössen v k , 

 iiber die wir frei verfiigen, als Faktoren auftreten. Wir stellen schliesslich die Be- 

 dingung dafiir auf, dass, wie immer man auch diese Grössen u k wählen möge, die 

 Gleichung (3) erfiillt ist. Wir erhalten da, wenn wir der Kurze halber setzen: 



n k j Kj öx d ^ + m v J Ig dx~ d ^ = Xl & ' 



Qk CdR d^j 

 m h f dt 



m dX t dX 3 dX 3 9X t dX t 8X 2 



(4) -T. 7 = U, T. T- =0, "g ~ t = 



' x 3 <>x 2 <Jx l () x 3 o x 2 ox x 



im Kristalie, 



(5) ^Z?_iL = d -ll- d -I± = t**-*** -Q 



' dx a d x 2 ' dx l dx 3 ' 0x 2 x t 



in der Fliissigkeit, 



(6) t^-Jt- Qv Y^icosNx^l^-X,- ^Y 2 ):co S Nx,= ( Q ±X 3 -^ Y 3 ):cosNx 3 

 \m k ' m v 7 ' \rr>k m v 7 ' \m k m v 7 



auf der Grenzfläche des Kristalies. 

 Wir wollen nun betrachten: 



(>xi\m h ) k m v J "j m^J dy dxi * m c jd ri <)xt ' 



r di*/ jö£) fla 0.4 #a #i? da dC da) Oxi 



+ \Wj ä (t + V~Ä ~Öp + BBdfl + ÖC dfll dxi + 



+ i dio k + 



o„ / \0R d, ; - <)a , , , 



m„J I 0£j daOxi ° 



Nun gab uns unsere Forderung, dass eine Variation der Orientierungen der Molektile 

 keine Anderung der potentiellen Energie im Gefolge habe: 



m k J \dT i Ja' + ÖÄJa~ + JBTa + IC Ja]*"* + W.J d$Ji *"• = Kd 

 u. s. w. 



