14 BNSKOG, DIE WÄRMELEITUNG, REIBUNG UND SELBSTDIFFUSION BEI GASEN UND FLUSSIGKE1TEN. 



Wir haben dann die Produkte der kleinsten Glieder vernachlässigt. Das Integrations- 

 gebiet wird durch die Ungleichung 



a>0 



und durch (16 a) gegeben. 



Die halbe Differenz von (23 a) und (23 b) nennen wir den durch die Stösse 

 bewirkten Transport der Grösse cp in der a>Richtung und sei mit <D' X bezeichnet. Die 

 halbe Differenz von (23 b) und (23 a) ist dann der entsprechende Transport in der 

 negativen .r-Richtung und sei mit <&'_* bezeichnet. Es folgt dann 



(24) 0>'_ x = -©'*• 



Addieren wir zu O' die Grösse 



/«-. 



)fcpdu), 



wo u die Geschwindigkeit der Fläche in der x-Richtung bedeutet, so erhalten wir 

 den gesamten Transport O x der Grösse q>. 



Um d> x zu finden vertauschen wir in (23 b) 



|, r), £ mit § lf r h , £„ 



IW.£' » IWi.C 

 und umgekehrt und ferner 



a, (i, y mit —a, — /?, — y. 



Die Formeln (14) werden dann noch giiltig. Wie man findet, bleibt cos d ungeändert. 

 Das Integrationsgebiet wird jetzt durch die Ungleichung 



«<0 

 und (16 a) gegeben. Wir erhalten 



(25) <b x = i (| — u)f(pdto + ^- i ii ffi( f P\ — l Pt)9 a cos ödtodio l di2 + 



+ X f 



d\Jj dlntj flln^T 



dx dy oz \ 



((p\ — (Pi)gcc cos ödiodioidil 4- 



+ ^SJj i A aMl fr A + ^t + ft^tf^*' cos ådi ° d "' in - <3 Gl) 



Die Integration ist hier iiber alle Werte der Variabeln zu erstrecken, die der Un- 

 gleichung (16 a) geniigen. 



