KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 63. N:0 4. 



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Dilatationszug und Kompressionsdruck. 



Es seien u, v, w die mittleren Geschwindigkeitskomponenten der Molekiile. Wir 

 schreiben 



(26) 



\f + lf + ? = tf. 



Setzen wir in (25) </> = »?£, so erhalten wir den Transport der a>Komponente 

 der Bewegungsmenge in der rc-Richtung relativ zu einer Fläehe, die sich mit dem 

 Gase bewegt. Wir bezeichnen diesen Transport mit p xx , und es mogen p yv und p 2Z 

 analoge Bedeutung haben. Wir schreiben ferner 



(27) 



Pxx + Pyy + Ps z _ p 



3 



In die erste der Gleichungen (25) haben wir dann q - = m^ einzusetzen, in die zweite 

 fp = mi), in dritte y =w?j und das aritmetisehe Mittel der erhaltenen Werte zu nehmen. 

 Die einander entsprechenden ersten Integrale liefern 



(28) 



| |mi) 2 /^ = bT=| ? T, 



wo k die BoLTzMANN-PLANCK'sche konstante ist. B ist die auf ein Grammolekiil 

 bezogene Gaskonstante, M das Molekulargewicht und g die Dichte. (28) känn als 

 Definition der absoluten Temperatur T angesehen werden. Es ist ferner 



ti — h = fi — £. . t — 5 



5 usw. 



(28 a) 



und folglich nach (12) 



«(*',—?.) + Wi - 9.) + vtii — a,) — g cds d. 



Da £', — £j usw. von x, y und z unabhängig ist, so erhalten wir 



/, 



*-!■€* + 



raxs 3 



~~ 6~ 



//, g 1 cos 2 ödiodiOidQ + 



W!XS' 



12 



//, 



flin 



/ 



flx 



g % cos 2 ådcodojy dii. 



Im zweiten Gliede setzen wir 



(28 b) dQ = sinödöde 



und integrieren nach e von bis 2?r, nach ö von bis ^- Es ergibt sich 



5TWX5' 



9 



//,gr 8 d(urfw,. 



