18 ENSKOG, DIE WÄRMELEITUNG, REIBUNG UND SELBSTDIFFUSION BEI GASEN UND FLUSSIGKEITEN. 



Es ergibt sich 



,„,, „ RT ,, , , . (du dv 0w\ 



(31) P = ^~M {l + b ^-A<r X + d~y + ^z)' 



wo 



(31a) •/; = - —^— e 2 \* g *d\dg. 



6 o 



Die Integration liefert, vvenn man (8) und die Gleichheit 



U = kT 

 beriicksichtigt: 



,32, 1-*£VW- 



Es empfiehlt sich rj in dem bei grosser Verdiinnung geltenden Wert des Rei- 

 bungskoeffizienten auszudriicken. Bezeichnen wir den letzteren mit u , so gilt 1 



,„> , 5 i/mkT 



33) U = 1,0162 —~ 2 1/ 



Wir erhalten folglich 



— — b 2 g 2 /. = 1,0024 b 2 o 2 /. 



U 5lt .1,0162 s 



und 



(34) rj= 1,0024 b 2 Q 2 K . fl . 



Im Gleichgevvichtszustand hat, wenn Dichte und Temperatur dieselben sind, 

 der Druck einen anderen Wert als P. Bezeichnen wir denselben mit p, so ist, wenn 

 wir den Wert (7) von v. anwenden 



(35) p = Q~U+bQ*) = Q ^J(l + & ? + g&V + <>,2869 &Y+ )• 



Aus (35) können wir ■/. in p, g und T ausdriicken. Es wird 



(36) »*»-S.-^ 



1 Diesen Wert habeu unabhängig und in veischiedener Weise S. Chapman, Phil. 'frans. S. 330 und 

 335, 1916, und D. Ekskog, Diss. S. 93, Uppsala 1917, gefunden. Die letzte Dezimale des ersten Zahlenfaktors 

 habe ich nach den genaueren Kecbnungen Chapman's gescliätzt, und man darf sie als nicht völlig sicbergestellt 

 betrachten. 



