28 ENSKOG, DIE WÄRMELEITUNG, REIBUNG UND SELBSTDIFFUSION BEI GASEN UND FLUSSIGKEITEN. 



Diese Gleichung ist von demselben Typus wie die entsprechende fur das verdunnte 

 Gas geltende. Aus (60) ergibt sich die letztere, wenn man 



x=l, bg = 

 einsetzt. 



In meiner friiheren Arbeit 1 habe ich die speziellere Gleichung ausfuhrlich be- 

 handelt und vervveise wegen des näheren auf diese Abhandlung. 



Die allgemeine Lösung von (60) wird fiinf willkiirliche Konstanten enthalten. 

 Man erhält die in gewissem Sinne beste Lösung, wenn man diese Konstanten aus 

 den Bedingungen 



lfWcpdto= CsfP)q>dto= ■■■= |b 8 / (0) 9 , ^w = 



bestimmt. 2 Anders ausgedriickt: wenn die willkurlichen Konstanten so bestimmt 

 werden, dass die in / (0) eingehenden Grössen q, T, u, v, iv auch jetzt bezw. die Dichte, 

 die Temperatur und die Komponenten der Massengeschwindigkeit des Gases bedeuten. 

 Aus der zitierten Arbeit känn man die Lösung von (60) direkt entnehmen. 

 Es wird 3 



, 3, 



\ + K b Q y 



v. V2.As 3 Tl d * d V <>z\ 



2 



1 + 5 6?X 2A»m» 



1/2 





+ 



l<Jv öu\ idw , Öv\ [äu , i)w\~] /7 , 



Die Funktionen % a und u erfiillen gewisse Integralgleichungen. 4 Ausser der ver- 

 änderlichen Grösse hmb 2 enthalten sie bei der angenommenen Wechselwirkung der 

 Molekiile nur konstante, immer gleiche Zahlen. 



Unsere Voraussetzung dass r P klein sein soll, wird von (61) erfiillt, wenn die 

 Grössen (59) hinreichend klein sind. 



Die Bedingungsgleichungen (57) nehmen eine andere Form an, wenn wir 



einfiihren. Wir erhalten 



m M 



m ~2kT~ 2RT 



1 Siehe S. 1. 



2 D. Enskog, Arkiv för Matematik, Astronomi och Fysik. 16, N:o 16. S. 2—3. 

 • s D. Enskog, Dissertation, S. 41, Gl. (65). 



1 L. c. Gl. (61 a) und (61 b). (Vgl. (62) und (63)). 



