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KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 63. N:0 4. 29 



dg {du dv dw\ 



dt ~ ^\dx dy dzj' 



dT IT,, , jdu dv dw 



dt 3 * \o x dy 



du 

 Tt 



,, , .{au dv dw\ 



z -?å[«t (i , + H- (3G1 '' 



Es sind dies die Kontinuitätsgleichung, die Energiegleichung und die hydro- 

 dynamischen Bewegungsgleichungen mit Vernachlässigung der Wärmeleitung und 

 der Reibung. 



Wir bemerken, dass diese Gleichungen eine Kontrolle unserer Rechnungen ent- 

 halten, ansserdem auch eine Bestätigung, dass unsere Hypothese iiber die Zahl der 

 Stösse nicht auf Widerspriiche fiihrt. Die Zustandsgleichung (35) känn bekanntlich 

 in anderer Weise als hier abgeleitet werden. Auf Grund derselben erhält man (62) 

 als Resultat allgemeiner mechanischen und thermodynamischen Betrachtungen. 



_ 3 



Nach (62) gilt nicht mehr wie fiir das verdunnte Gas o T 2 = konst, sondern 

 din 'o!T~ 2 ) . {du dv dw\ , d In g 



dr =h ^\j x + jy + Jz)-- h ^^r 



oder 



(63) T~ I e b f ydQ = konst. 



Befindet sich das Gas im Normalzustand, wo die Grössen (59) gleich Null sind, 

 und verschwindet ausserdem -tt* so ergibt sich, dass die äusseren Kräfte ein Potential 

 ^ haben miissen. Es folgt aus (62) 



dx g Ox RT dx 



oder 1 



(64) o = konst, e RT b J o . 



Wenn /.„ und » ihre friihere Bedeutung (51) und (33) haben, so ergab sich fiir 

 das verdunnte Gas 2 



1 — . , dT {dv , öu\ 



1 Vgl. J. H. Jeans, The Dynamical Theory of Gases, Third Edition, S. 173. 



2 D. Enskog, Dissertation, S. 41 und 42. 



