KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 63. NIO 4. 31 



Attraktionen auf ein Molekul haben. Diese Resultante soll demnach als eine langsam 

 veränderliche Funktion der Koordinaten und der Zeit angenommen werden. 

 Unsere Annahmen fuhren bekanntlich auf die Zustandsgleichung 



(70) p + a ? 2 = ? -^r(l+6 ? x) 



und gibt eine Erklärung der fliissigen Zustandes. Ist 



mm l F(r) 



die Anziehung zwischen zvvei Mässen m und m x , die sich in dem Abstand r von 

 einander befinden, so ist hier 



00 



(70 a) a = ~ fr s F(r)dr. 



o 



Wenn die Dichte des Gases von den Koordinaten unabhängig ist, so ver- 

 schwindet die Resultante der Anziehungen auf ein Molekul. Ist aber die Dichte 

 veränderlich, so wird das Molekul nach Stellen grösserer Dichte gezogen und zwar 

 mit einer Kraft, deren Komponenten, auf die Masseneinheit bezogen, gleich 



do do do 



<> x vy oz 



sind, wie man leicht findet. 



Die Fundamentalgleichung (54) gilt auch in diesem Falle, wenn mann statt 

 X, Y, Z bezw. 



(71) Z' = Z + 2a^ (3G1.) 



einfiihrt. Es ergibt sich offenbar wieder die Lösung (61). In die drei letzten der 

 Bedingungsgleichungen (57) öder (62) d. h. in die hydrodynamischen Bewegungs- 

 gleichungen, muss man aber statt X, Y, Z die Grössen X', Y', Z' (71) einsetzen. 

 Hierdurch wird auch (64) verändert; sonst bleiben alle unsere S. 25 — 29 abgeleiteten 

 Resultate bestehen. 



Es bietet keine Schwierigkeiten, den durch die Anziehungen bedingten Trans- 

 port der Bewegungsgrösse und der Energie zu berechnen. Ist die Dichte konstant, 

 so resultieren, wie man ohne weiteres einsieht, keine Reibungskräfte ; ist die Massen- 

 geschwindigkeit konstant, so wird der Energie transport gleich Null. Eine nähere 

 Untersuchung zeigt, dass allgemein der Transport der .r-Komponente der Bewegungs- 

 grösse in der .r-Richtung gleich 



(72) -ap 2 



und dass der Transport der ?/-Komponente der Bewegungsgrösse gleich Null wird. 



