38 ENSKOG, UIE WÄRMELEITUNG, REIBUNG UND SELBSTD1FFUSION BEI GASEN TJND FLUSSIGKE1TEN. 



Aus (79) ergibt sich mithin, wenn p gegen air vernachlässigt wird, fur die Fliissig- 

 keit beim Siedepunkt 



Sind i' f und ,« y die Reibungskoeffizienten der Fliissigkeit und des Dampfes, so 

 muss man nach Sutherland und Reinganum fi mit einer Temperaturfunktion 

 dividieren um ;i u zu erhalten. Der Wert dieser Temperaturfunktion ist beim Siede- 

 punkt etwa gleich 2. 1 Nach (75) ergibt sich dann etwa 



'^ = 0,76 .2.9.^,- 



Bei der Grenzdichte muss bekanntlich b Q gleich 2.96 sein. Nehmen wir hier den 

 Wert 1.8 an, so ergibt sich 



' = 25. 



Natiirlich handelt es sich hier nur um eine rohe Abschätzung. Sie bezieht sich auf 

 sog. normale Stoffe, die bei gewöhnlichen Temperaturen als Fliissigkeiten bekannt 

 sind. Das gefundene Verhältnis scheint aber von dem Wirklichen im allgemeinen 

 nicht sehr weit entfernt zu sein. 



Bei grossen Dichten ({b ox) 2 gross gegen g) ergibt sich nach (75) und (79) 



,» = 0,7614 -^ ip + QQ 2 ) 



oder nach (8) und (33) 



(82) fl = 0,2867. S. |/_(p + o ? "). 



Fiir Fliissigkeiten känn man bei gewöhnlichen Drucken p neben a q' 1 vernach- 

 lässigen. Aus (82) folgt, dass bei sinkender Temperatur ft der Grösse 



Vt 



proportional wachsen muss.' Die Theorie gibt folglich die qualitativ richtige Tem- 

 peraturabhängigkeit von ," bei den Fliissigkeiten. 



In Wirklichkeit ist jedoch der Zuwachs schneller als nach (82). Bei Queck- 

 silber ist z. B. nach Slotte und Batschinski .» der absoluten Temperatur etwa 

 umgekehrt proportional." Nach der Theorie wiirde aber bei 0° der relative Tempera- 

 turkoeffizient 



1 K. Rappeneckek, Diss., S. 37, Freiburg i Ur. 1909. 



2 Siehe A. Winkeuiann, Handbuch der Pliysik, 1:2, S. 1387. Leipzig 1908. 



3 Vgl. auch die Fussnote S. 38. 



