KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 63. N:0 4. 39 



cl log U 



dT 



0,00183 — 0,00036 = — 0,0022 



sein. Die Theorie scheint iiberhaupt fur Fliissigkeiten bei nicht hohen reduzierten 

 Temperaturen zu kleine ,« zu geben. 



Die Erklärung dieser Abweichung ist wohl darin zu suchen, dass die An- 

 ziehungskräfte der Molekiile nicht zentral gerichtet sind, und dass die Molekule 

 nicht einfach Kugelform haben. Bei niederer Temperatur wird dann unter den 

 Molekiilen eine Tendenz zur Kettenbildung hervortreten. 1 Bei der Zerrissung der 

 Ketten durch relative Verschiebung der Teilchen werden Tangentialkräfte auftreten, 

 von denen unsere Theorie keine Rechenschaft gibt. 



Wir nehmen fortwährend eine so grosse Dichte an, dass (82) gultig bleibt. Bei 

 sehr hohen Temperaturen wird a q 2 klein gegen p. In diesem Gebiet wird folglich << 

 dem Drucke direkt und der Quadratwurzel aus der absoluten Temperatur umgekehrt 

 proportional. Mit steigendem Molekulargewicht wird ." relativ schnell wachsen. 



Wärineleituiig. 



Die Wärmeleitungsfähigkeit wird nach (68 a) und (51 a) 



(83) /. = /.J* +5*P + 0,7574 &V xj. 



Dieser Wert ist dem Ausdruck (74) von u ähnlich. Bei wachsender Dichte wird 



sich ' etwa in derselben Weise wie •" verhalten. Die erstere Grösse nimmt fiir 

 Q Q 



(84) bqx= l.uo 



einen Minimumwert an, und es ist 



(84a) ^^^■msYW* 



Setzt man im allgemeinen 



< 85 > ; -*H-"' 



so wird nach (51) fiir kleines o: e = 2,522. Wenn f zunimmt, so wird, wie man leicht 

 findet, nach (74) und (83) f zuerst wachsen um fiir 



(86a) bo/. = \,i3 



1 Ich verweise in diesem Zusanimenhang auf die interessante Arbeit: C. W. Oseen, Yersuch einer kine- 

 tisclien Theorie der kristallinischen Fliissigkeiten. Knngl. Sv. Vet. Akad. Handl., fil. N:o IG. S. 1 — 39. 1921. 



