KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 63- N:0 12. 5 



Ergebnis wie durch die Forderung, dass die Differentialgleichungen die durch Rota- 

 tionssymmetrie der Molekularkräfte bedingte Symmetrie besitzen. Die Anzahl der 

 Konstanten ist 8. Haben indes die Molekularkräfte diese Rotationssymmetrie um 

 eine Achse, so folgen daraus ausser den auf Grund der Symmetrie notwendigen 

 Beziehungen zwischen den Koeffizienten in unseren Gleichungen noch 3 andere 

 Beziehungen. Die Konstantenzahl wird jetzt 5. Damit sind wir wieder zu dem Fall 

 gelangt, den ich im dritten Kapitel meiner zweiten Abhandlung behandelt habe. 



Es war urspriinglich meine Absicht, dass diese dritte Abhandlung iiber die 

 fliessenden Kristalle die theoretische Erörterung der vielen von Lehmann und Vor- 

 länder boobachteten Erscheinungen beginnen sollte. Wie oben erwähnt, habe ich 

 mich indessen auch in der vorliegenden Abhandlung mit der Herleitung der Glei- 

 chungen beschäftigen mussen, die die Grundlage fur eine solche Erörterung bilden. 

 Ich will mich dafiir auf einige kurze Andeutungen iiber die Lösungen der hier auf- 

 tretenden Probleme beschränken, die mir auf Grund meiner theoretischen Ergebnisse 

 wahrscheinlich vorkommen. 



Die erste Frage, welcher der Theoretiker auf diesem Gebiete begegnet, ist die 

 nach dem Grunde fur die zwei Formen, in denen die anisotropen Fliissigkeitstropfen 

 auftreten, die kugelförmigen »flussigen» Kristalle und die auch in ihrer äusseren 

 Gestalt kristallisierten »fliessenden» Kristalle. Lehmann gab auf diese Frage die 

 Antwort, dass bei den »flussigen Kristallen» die Gestaltungskraft unzureichend ist, 

 um die Oberflächenspannung zu uberwinden. Dass diese Erklärung die Wahrheit 

 trifft, ist wohl kaum zu bezweifeln. Aufgabe des Theoretikers ist es indes, den hier 

 auftretenden Begriff »Gestaltungskraft» zu präzisieren und ihn auf die gewöhnlichen 

 Molekularkräfte zuriickzufiihren. Ein Blick auf die in meiner zweiten Abhandlung 

 hergeleiteten Gleichungen fur die Oberflächenschicht eines fliessenden Kristalles zeigt, 

 dass zwischen den drei Gleichungen, die die Molekulrichtung bestimmen, und dem 

 Zusammenhang, der sich durch Variation der Kristallform ergibt, ein charakteri- 

 stischer Unterschied besteht. Setzt man auf S. 22 in den Grössen / , g () , 7? 



so zeigt sich, dass die C (0) enthaltenden Glieder sich fortheben. Das ist der Aus- 

 druck fiir den selbstverständlichen Umstand, dass eine reine Zentralkraft zwischen 

 den Molekiilen keine Wirkung auf die Molekulrichtungen ausiiben känn. Dagegen 

 lassen sich bekanntlich die gewöhnlichen Kapillaritätserscheinungen durch Zentral- 

 kräfte erklären. Wir wollen nun annehmen, dass die potentielle Energie fiir zwei 

 Molekiile des fliessenden Kristalies in dem Fall, wo die Molekiile angenähert parallel 

 sind, sich aus zwei Teilen zusammensetzt, von denen der eine nur von dem Abstand 

 ihrer Schwerpunkte, während der andere auch von ihrer gegenseitigen Lage und 

 Richtung abhängt. Wir wollen nun annehmen, dass der erste Teil das Hauptglied 

 in dem Integral fiir die potentielle Energie ist, sodass der zweite Teil im Vergleich 

 damit numerisch klein ist. Es ist dann klar, dass unsere Oberflächenbedingung, 

 soweit sie von der Wechselwirkung der Molekiile des fliessenden Kristalies unter 



