6 OSEEN, VERSUCH EINER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALI.INISCHEN FLUSSIGKEITEN. 



einander und der Molekiile der isotropen Fliissigkeit unter einander abhängt, unge- 

 fähr denselben Inhalt hat, wie wenn die wirkenden Kräfte reine Zentralkräfte wären. 

 Auch fiir den iibrigbleibenden Teil der linken Seite unserer Oberflächenbedingungen 

 trifft dies zu, wenn die Kristallmolekiile immer in angenähert gleicher Weise in bezug 

 auf die Grenzfläche gerichtet sind. Ein Flussigkeitstropfen muss in diesem Fall im 

 allgemeinen, d. h. wenn nicht die umgebende Fliissigkeit eine gewisse Bedingung er- 

 fiillt, angenähert kugelförmig sein. Wir haben einen »fliissigen Kristall». Nehmen 

 wir dagegen an, dass der zweite Teil der potentiellen Energie der iiberwiegende ist, 

 öder dass ein Flussigkeitstropfen von einer isotropen Fliissigkeit umgeben ist, die 

 die eben erwähnte Bedingung erfiillt, so ist die Zentralkraft klein, öder sie ist elimi- 

 niert. Dann bestimmt der zweite Teil der potentiellen Energie die Form des Tropfens; 

 wir erhalten einen »fliessenden Kristall >. 



Nach Lehmann nehmen alle Flussigkeitstropfen in Beriihrung mit Luft Kugel- 

 form an. Das bedeutet, wenn meine Theorie richtig ist, dass der Hauptteil der po- 

 tentiellen Energie fiir zwei angenähert parallele Molekiile nur von dem Abstand ihrer 

 Schwerpunkte abhängt, und daher die Kraft, die zwischen ihnen wirkt, in diesem 

 Fall im wesentlichen eine reine Zentralkraft ist. 



Nach der hier gegebenen Theorie ist der Gegensatz zwischen den » fliissigen 

 Kristallen» und den »fliessenden Kristallen» nicht absolut. Ein Stoff, der in einem 

 Lösungsmittel in Form von »fliessenden Kristallen» auftritt, muss in einem andern 

 als »fliissige Kristalle» auftreten können. Die von Lehmann beobachteten Erschei- 

 nungen scheinen mir in tlbereinstimmung mit dieser Auffassung zu stehen. 1 



Die Frage, die wir darauf in Angriff zu nehmen haben, ist die nach dem Grund 

 fiir die Struktur der »fliissigen Kristallen», die deren anisotropen Charakter trotz der 

 Kugelform verrät. Bekanntlich besitzen sie wenigstens in den typischsten Fall Bo- 

 tationssymmetrie um eine Achse. Von der Seite betrachtet, scheint diese umgeben 

 von einer spulenförmigen inneren Fliissigkeitsmenge, die sich von Pol zu Pol erstreckt 

 und in der Mitte am dicksten ist. Aus seinen optischen Beobachtungen hat Leh- 

 mann geschlossen, dass in der äusseren Schicht die Molekiile längs der Parallelkreise 

 gerichtet sind, die innere Masse besteht seiner A nsicht nach aus isotroper Fliissigkeit. 



Um die erwähnte Struktur zu verstehen, muss man zunächst bemerken, dass 

 in der Flächenschicht die Molekiile einem Zwang unterworfen sind, den wir mit der 

 in der zweiten Abhandlung angewandten Bezeichnung angenähert durch die Glei- 

 chungen / = 0, g = 0, h = ausdriicken können. 



Wir wollen annehmen, dass die Molekiile durch diesen Zwang in einer be- 

 stimmten Weise gegen die Grenzfläche gerichtet werden, z. B. in der von Lehmann 

 angenommenen Weise. Es folgt aus unseren Grundannahmen, dass die nächste dar- 

 unter liegende Schicht auf dieselbe Weise gerichtet ist. Andererseits ist klar, dass 

 diese Orientierung sich nicht bis zur Achse erstrecken känn, weil in diesem Falle 

 die Molekiile in ihrer Nähe alle möglichen Winkel mit einander bilden miissen. Es 

 ist also notwendig, dass um die Achse eine ganz andere Orientierung der Molekiile 



1 Vcrgl. 0. Lehmann, Fliissige Kristalie, Leipzig 1904, S. 34; Fliissige Kristalie und ihr scheinbares 

 Lebeu, Leipzig 1921, S. 33, 34. 



