KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 63. N:0 12. 9 



Molekule ganz ungeordnet sein. Es könnte scheinen, dass diese Lehre eine starke 

 Stiitze in dem eben dargelegten Umstand fände; denn dieser zeigt ja, dass die Kräfte, 

 die das Volumenelement auf eine bestimmte Weise zu orientieren streben und die 

 von den umgebenden Volumenelementen herriihren, im Innern des Kristalls sehr 

 viel schwächer werden als an der Oberfläche. Doch wäre ein solcher Schluss un- 

 richtig. Die Voraussetzung fur alle hier aufzustellenden Sätze ist ja, dass die Grös- 

 sen, die die Orientierung eines Molekiiles festlegen, stetige und differenzierbare Funk- 

 tionen der Koordinaten sind. Uber die Starke der Kräfte, die wirken wiirden, vvenn 

 diese Voraussetzung nicht gefiillt wäre, sägen unsere Formeln nichts. 



2. Die Frage, die sich nun erhebt, ist die, ob der nächste Schritt in der An- 

 näherung sicher ein Ergebnis liefert, öder ob auch die auf diese Weise erhaltenen 

 Gleichungen in Innern des Kristalles identisch erfiillt sind. Ebenso wie es eine 

 andere Beziehung zwischen den Grössen £$ und £iV* ] gibt als die, die ich in meiner 

 zweiten Abhandlung aufstellte, so ist auch zu erwarten, dass es andere Beziehungen 

 zwischen den Grössen Q^* ö s O^* 1 , D$, C™ gibt. Und man könnte meinen, dass wegen 

 dieser Beziehungen diese Grössen, öder die Kombinationen von ihnen, die Koeffi- 

 zienten unserer Gleichungen sind, verschwinden. Wiirde das der Fall sein, so hatte 

 die Aufstellung unserer in zweiter Näherung geltenden Gleichungen offenbar kei- 

 nen Sinn. 



Die einfachste Weise, diese Frage zu beantworten, ist, einen Spezialfall zu unter- 

 suchen. Fur achsensymmetrische Molekule habe ich in Kap. Ill meiner zweiten Ab- 

 handlung die in zweiter Annäherung gultigen Gleichungen gegeben. Ich will nun 

 annehmen, dass die in diesem Kapitel vorkommende Funktion C nur von den 

 beiden Grössen r und A y abhängt. Sie ist also nur der Bedingung unterworfen, in 

 eine Potenzreihe nach A x entwickelbar zu sein. Wir können also setzen: 



q == q(o)(,.) + &V( r )A l + JQ' n '(r) A* f gO (111) (r)^^ +■•• 



Die Grössen C (0) , C (l) , Q (n) usw. sind ganz unabhängig von einander. Betrachten 

 wir nun die S. 41 in der zweiten Abhandlung angegebenen Werte von A, B, C, so 

 sehen wir sofort, dass die Glieder 



O(l) 0(2) n (l) o(2) O(l) 0(2) 



~*2211 > — »11 ' ~*2222/ ' ~*22- ^2233/ I ^33 

 2 ■ 2 /-ä ~2~~ /2 



den Wert Null haben. Ebenso deutlich ist dagegen, dass die Glieder 



n(") o"D rV u > 



^^2211 i ~*2222 ' -^2233 

 2 2 ~2~ 



im allgemeinen nicht den Wert Null haben. Das geniigt, um zu zeigen, dass die in 

 zweiter Annäherung erhaltenen Gleichungen im Innern des fliessenden Kristalies nicht 

 identisch erfiillt sind. 



Eine andere Frage, die mit der eben beantworteten zusammenhängt, und die 



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