12 OSEEN, VERSUCH EINER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALLINISCHEN FLUSSIGKEITEN. 



Hier ist: 



\ OXji dXfl drji \ dxjidxki dxy dxk<] drjj <hj c 



«¥._(.»*._,««)**, ,^_( **__,*« j*aJS. 



\ OXji oxjil orj \ dxydx k < oxjiOxvl Ory Orjk 



OXji (>xj<j drji \ OxyÖXk' dxjidXk') drjj dijk 



Wir setzen weiter: 



08 



dxji ' dxj.l drjf 



d*å a (Ty \dxj,d 

 a q — I — - — 



dxjidxk dxjidxki drjj d 



2 y \dxj<dxk> 



Wir erinnern indes däran, dass alle Summationen sich iiber die Zahlen 1, 2, 3 er- 

 strecken. 



Setzen wir der Kurze halber A — \=A Xi B == A 2 , C = A 3 , so können wir schreiben: 



O = Q<°> + QWAj + l QMAjAt + l StfWAjAkAi. 



Wir betrachten nun 





Wir multiplizieren mit da>' rc und integrieren iiber das ganze den Punkt Xj umgebende 

 Gebiet, in dem die von einem in diesem Punkt befindlichen Molekiil ausgehenden 

 Molekularkräfte noch einen merklichen Wert haben. Die neuen Glieder, die dabei 

 auftreten, sind: 



l , 



u d [(208 ft/1 + OJ}*) a [ j k) + (2QS3& + C&%) af ogft - 

 i/»[(2Q8i*i + Q8*/3)ai i&) + (20Ö9, + QJB&Ja^aa • 



Wir betrachten weiter 



„flQ 





a^m) A A m \duf k . 



iT Hd Xjl 1 _d!l_dx L dx R ir 

 J 1/ ^ *;< öiy *" + 2 öa;/ dg* diy 0^ ^*J |_~ + ~ ^ ^ 



Wir erhalten hieraus folgende neue Glieder: 



1 tTp dxj, dx k , (2) 00 dxf^2i)(k) 1 oo,(2« _«ä) , ] Dn9 t N-0lj 



2 Ö^Äi* JrjJ Jrfk °' k + dlcj,Irjj °' k °< + 2 ^* a/ + 2 ^* "' a 



]■ 



