28 OSEEN, VERSUCH EINER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALLIN1SCHEN FLUSSIGKE1TEN . 



Glieder in dem eben angegebenen Ausdruck fur das erste in / vorkommende Integral 

 bei. Wir setzen: 



) ZlduriMk == | Izp + KtfpWppLwldm. 



Wir untervverfen die Richtung der Molekiile einer ersten Variation J t , die durch die 

 Gleichungen: 



definiert ist. d t ist eine stetige Funktion von Xj, geniigend oft differenzierbar, hier 

 zweimal, und im iibrigen willkiirlich. Wir haben: 



£g» = Og»~ ) Q«»rfa/t. 



C (0) ist eine Funktion der Grössen 2^ öder, was geometrisch gleichbedeutend ist, der 

 Koordinaten y l fiir den Mittelpunkt des zweiten Molekiils, bezogen auf das mit dem 

 ersten Molekiil verbundene Koordinatensystem. Wir haben: 



yi-Lf&i-xj). 

 Daher ist: 





-l^I^å, | ) ) y m ^dy.dy.dy.-LfL^d, \ \\ y m ~d yi dy 2 dy 3 = 



= ^Xi 3 *, 2 * äa 2 *^ 3 *J O, = (Ä3/2 — Ä2J3) Oj . 



Also schliesslich : 



J l ) Kv»da> h = \ (Zjg — zS)<J å do»*. 

 Wir berechnen nun: 



^ I K^P^L^dcon. 



Indem wir auf die gevvöhnliche Weise durch partielle Integration die 



/ r< 2 > (> st r< 2 > 



öder 



