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KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 51. N:O 5. 
En effet, avant que la matieére nébuleuse eåt été absorbée par les étoiles en forma- 
tion, le mouvement de ces étoiles aurait eu lieu dans un milieu résistant. La rési- 
stance aurait du provoquer une tendance de condensation vers le centre pendant 
laquelle la distribution primitive aurait été probablement détruite. 
16. Il vaut mieux chercher VPexplication du phénoméne en sortant d'une idée 
féconde de lord KELVIN reprise plus tard par PoINncaArE.' Pour eux les étoiles Tun 
amas se comportent comme les molécules d'une boule de gaz. Daprés la théorie 
cinétique les gaz sont formés d'une multitude innombrable de molécules se mouvant 
avec grandes vitesses dans toutes les directions. En général VPinfluence réciproque 
entre les molécules est insensible, et le mouvement de chaque molécule est rectiligne 
et uniforme. Mais aussitöt que deux molécules se rapprochent assez I'une de Pautre, 
de sorte que les forces agissant entre elles deviennent sensibles, les vitesses changent 
brusquement comme sil y avait eu un choc véritable. En vertu de ces rencontres 
ou »chocs»> Pénergie peut se transporter d'une molécule å une autre. D'ailleurs si 
les molécules ne sont pas simples mais composées d'atomes, non seulement V'énergie 
de translation du centre de gravité de la molécule mais aussi P'énergie intramolécu- 
laire sera en général changée par le choc. En partant du principe de la conservation 
de Pénergie MAXWELL, BOLTZMANN et d”autres ont montré qu'en vertu des chocs in- 
cessants Pénergie du gaz sera distribuée sur les diverses molécules d'aprés une cer- 
taine loi nommée lov de Mazxwell. 
Considérons les molécules d'un élément de volume do au voisinage du point 
(v,y, 2). Soit 5, n, 5 les composantes de vitesse d'une quelconque de ces molécules. 
Désignons par u, v, w les valeurs moyennes de 5, », 5 au voisinage du point considéré. 
Alors u, v, w sont les composantes de vitesse du gaz au point (x, y, 2). Mettons 
S=UTFL 1=V +, 5 =W +3. 
Si pour les vitesses relatives, dont les composantes sont r, 9, 3, toutes les direc- 
tions sont aussi vraisemblables, ainsi que cela a lieu d”aprés la loi de MAXWELL, la 
pression p du gaz au point (x, y, 2) est donnée par les valeurs moyennes 
o étant la densité du gaz au point considéré. 
Enfin la température absolue 7 du gaz au point (x,y, 2) se calcule par la for- 
mule 
RT=mri?=my? =myg?, (43) 
m étant la masse d'une molécule et BR la constante des gaz. 
En négligeant la conductibilité de la chaleur MAXWELL et KIRCHHOFF ont 
montré que les fonctions u, v, w, o, p satisfont aux équations bien connues de Phydro- 
dynamique. En admettant que les composantes u, v, w sont trés petites mais assez 
! Bull. de la Soc. astr. de France, 1906, p. 153. 
