36 H. VON ZEIPEL, RECHERCHES SUR LA CONSTITUTION DES AMAS GLOBULATIRES. 
grandes pour empécher la température de s'égaliser, le gaz se trouve en équilibre 
adiabatique. 
Considérons maintenant les étoiles d'un amas globulaire au lieu des molécules 
d'une boule de gaz. Au premier abord il semble bien hardi de vouloir appliquer 
å un amas, qui nous montre seulement quelques milliers d'étoiles, les résultats ob- 
tenus dans la théorie des gaz. Toutefois il faut remarquer que nous ne voyons pas 
toutes les étoiles de ces amas. Nous montrerons méme au n? 21 qu/'il est bien pro- 
bable que chacun de ces amas renferme pres d'un million détoiles. Il est donc bien 
possible que les amas globulaires ont atteint leur équilibre adiabatique seulement en vertu 
des attractions mutuelles des astres. En partant de cette hypothése il nous sera pos- 
sible d”obtenir quelques renseignements sur la parallaxe et la masse totale d”un amas 
et sur le carré moyen des vitesses de ses étoiles. 
17. En admettant que la pression p dans un amas globulaire est due aux 
mouvements des étoiles il est facile d'exprimer la masse de I'amas å PFintérieur dun 
rayon queleonque et sa parallaxe comme fonctions des carrés moyens des vitesses 
radiales et des mouvements propres relatifs au centre. Afin d'y arriver nous dé- 
duirons d'abord la pression comme fonction de la distance du centre. 
Nous avons vu que le nombre des étoiles observées dans lIunité de volume å 
la distance r du centre peut étre représenté par la formule (37). Mais nous n”avons 
pas obtenu sur le cliché toutes les étoiles de Pamas. Un instrument encore plus 
puissant nous en aurait montré certainement un plus grand nombre. Toutefois il 
est permis d'admettre que la densité D/(r) de Pamas, c'est-å-dire la masse contenue 
dans Punité de volume å la distance 7 du centre, peut étre mise sous la forme 
Di(NEHKEONEAG); (44) 
K étant un facteur constant inconnu. Ecrivons partout, pour abréger, », au lieu de 
Or (or, a). La masse M (r) å Pintérieur du rayon r sera donc 
M (r) = M (nr) + 4 K | Ondr. (45) 
« 
ro 
Cela étant, Péquation (8), donnant la dérivée de la pression, peut s'écrire 
r 
M (r,)) + 4zxK | y? Oxdr), (46) 
4 
To 
dp(7) = pep MO KRO | 
dr r? r I 
k? signifiant la constante de P'attraction calculée avec les unités choisies de longueur, 
de temps et de masse. Or d'apreés la loi adiabatique on aura 
pr) = B' [D (r)] = 51 fö a, (47) 
