KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 46. N:0 1. 47 



G konst. =Cr, 



G sin 0" -j- = — -— , 

 dt dip 



wo in den rechten Gliedern tp" und 0" fur tp und gesetzt werden können. Der änsseren 

 Form nach sind diese Gleichungen zweien der am Ende der N. 23 erwähnten strengen 

 Störungsformeln sehr ähnlich. Fiir d*p/dt und dQldt wiirden die Formeln keineswegs 

 so einfach werden (z. B. nach den Gleichungen (91)). Siehe die No te am Ende 

 dieser Abhandlung. 



Von dem Werte von H (93) mache ich nur fiir Berechnung der in (94) eingehenden 

 partiellen Differentialquotienten dH/Otp und dHldO Gebrauch. Aber ich bediene mich, 

 statt der Koordinaten x, y, z des störenden Punktes M , seiner Entfernung R, seiner 

 Länge X und Breite /?, diese beiden auf die Ekliptik zur Zeit 2 = bezogen, der en 

 Ebene dann zur festen xy-Ebene genommen wird, sodass 



x = R cos /? cos l, y = R cos (i sin /. , z = R sin /ff . 

 Die zwei letzten der Gleichungen (94) nehmen damit die folgende Form an: 



Cr sin 0" ^- - 3M ^Z7~ -- Il sin 20 ( !— 3 sin2 1*) — o sin 2 ^ cos2 cos 2 (*— V0 - 

 rf t 2 /i 12 2 



— cos 2tf sin 2/S sin (/. — (/') , 



Cr sin 0" - = o pä" sin ö t sin ^ cos "' sin 2 (^ ~~ *P) ~~ cos ^ sin 2 £ cos (* — V 7 )]» 



wobei jedoch rechts 0" und ip" fiir und «/' substituiert werden können, und also in der 

 letzten Gleichung sin 0" als gemeinsamer Faktor, links so geschrieben und rechts als 

 sin 0, zu unterdriicken ist. 



In einer Note am Ende dieser Abhandlung wird die Bedeutung der Gleichungen 

 (90) besonders erörtert. 



Bei Poissons Arbeiten ilber diese Theorien wie bei den meisten anderen werden die 

 Winlcel </' und im entgegengesetzten Sinne, als Mer geschehen ist, gerechnet, sodass in 

 den obigen Gleichungen dieses Paragraphen ip und mit dem negativen Zeichen genommen 

 werden milssen, damit wir jene Gleichungen unter der gewöhnlichen Form erhalten. 



